Уравнение - поле
Cтраница 3
Соответствую-щио уравнения поля являются, вообще говоря, ннтегро-дифферен-циальпыми. [31]
Найти уравнения поля и показать, что они калибровочно инвариантны. [32]
Изменение уравнений поля выражается в изменении его функции Лагранжа. Плотность L функции Лагранжа является релятивистским инвариантом и потому может быть функцией лишь от инвариантов Е2 - Н2 и ЕН. [33]
Изменение уравнений поля выражается в изменении его функции Лагранжа. Плотность L функции Лагранжа является релятивистским инвариантом и потому может быть функцией лишь от инвариантов Е2 - Н2 и ЕН. [34]
Решения уравнений поля (13.1) являются в известном смысле аналогом решений уравнения Лапласа в классической теории поля: они определяют геометрию пространства-времени в областях, свободных от масс. Этим пространствам посвящено большое количество исследований. [35]
Разбиение уравнений поля на две группы - - ТЕ и ТМ - удобно в математическом отношении. Чтобы удовлетворить граничным условиям на спирально-проводящей поверхности, как мы увидим в дальнейшем, необходимы обе группы волн. [36]
Система уравнений поля должна быть дополнена выражением р энергии электромагнитного поля. [37]
Получим теперь уравнения поля для калибровочных полей и полей материи в неабелевых калибровочных теориях. Рассмотрим случай простой калибровочной группы и скалярного поля, преобразующегося по неприводимому представлению. [38]
Для решения уравнений поля в начальный момент времени Л 0 должно быть задано распределение магнитной индукции в области В ( т, 0), напряжение и ток во внешней цепи. [39]
Всякое решение уравнений поля является полем, которое может быть осуществлено в природе. [40]
При нахождении уравнений поля из принципа наименьшего действия мы должны считать заданным движение зарядов и должны варьировать только потенциалы поля ( играющие здесь роль координат системы); при нахождении уравнений движения мы, наоборот, считали поле заданным и варьировали траекторию частицы. [41]
Это решение уравнений поля ф ( которое, разумеется, зависит от выбора исходного решения фо) называют преобразованием Бэклунда решения фо. [42]
 |
Компенсаторы изгибов в круглом волноводе. [43] |
Анализ [6, 124] уравнений поля в тороидальных координатах показывает, что важным условием распространения с малыми потв рями через изгибы является радиальность фронта волны, представляемого эквифазной плоскостью по отношению к центру кривизны. Для этого требуется наличие изменения фазовой скорости между внутренней и внешней частями изгиба. Если относительные магнитная и диэлектрическая проницаемости среды в волноводе остаются постоянными, необходимое изменение фазовой скорости можно получить путем изменения поверхностного реактивного сопротивления по периферии волновода. Для волновода диаметром 3 43 см, изогнутого под радиусом 4 5 м и работающего на частоте 35 / / величина изменения фазовой скорости равна 2 17 х X 106 м / сек. Последнее можно обеспечить с помощью емкостной поверхности, состоящей, например, из периферийных канавок. [44]
Точная интеграция уравнений поля возможна только для устройств, обладающих простейшей геометрической конфигурацией. [45]
Страницы: 1 2 3 4