Cтраница 1
Уравнение распространения тепла ( 228) по форме идентично с уравнением распространения примеси. [1]
Уравнение распространения тепла в зоне 2 совпадает с аналогичным уравнением для сублимирующего материала, а в зоне 3 в уравнение распространения тепла следует включить член, учитывающий поглощение тепла при разрыве химических связей в процессе термодеструкции полимера. [2]
Напишем уравнение распространения тепла в цилиндрических координатах, полага, что в струе имеет место как изотропная турбулентная, так и молекулярная теплопроводность. [3]
Напишем уравнение распространения тепла в цилиндрических координатах, полагая, что в струе имеет место как изотропная турбулентная, так и молекулярная теплопроводность. [4]
Совокупность уравнения распространения тепла в движущейся среде и уравнений сплошности и движения вязкой жидкости в общей форме описывает все процессы теплообмена путем теплопроводности и конвекции. В этом смысле говорят, что данная система уравнений описывает некоторый класс-физических явлений. [5]
Для вывода уравнения распространения тепла - его еще называют уравнением баланса тепла - используем приведенное в гл. Удельную внутреннюю энергию U в несжимаемой среде определим произведением принимаемого за постоянную величину коэффициента теплоемкости среды с на абсолютную температуру Т в данной точке. [6]
При решении уравнений распространения тепла должны быть поставлены граничные и начальные условия. [7]
Это и есть уравнение распространения тепла ( уравнение теплопроводности) в однородном стержне. [8]
Это и есть уравнение распространения тепла ( уравнение теплопроводности) в однородном стержне. [9]
Для простоты выкладок ограничимся рассмотрением уравнения распространения тепла (2.17) для скоростей течения, при которых члены, пропорциональные квадрату скорости, относительно малы. [10]
При только что отмеченной аналогии уравнений распространения тепла ( 254) и диффузии примесей ( 265), а также имеющей место во многих случаях аналогии и в граничных и начальных условиях, решения соответствующих друг другу по математической постановке тепловых и диффузионных задач оказываются идентичными. Удовольствуемся пока этими первичными сведениями1), чтобы возвратиться к этому вопросу в следующей главе на примере пограничного слоя и в заключительной главе применительно к вопросам тепломассообмена в газах, движущихся с большими сверх - и гиперзвуковыми скоростями. [11]
Если уравнение ( 35) интерпретировать как уравнение распространения тепла, то функция F ( х, t, v) характеризует интенсивность зарождения теплоты и физически теорема 2 делается очевидной. [12]
Общее решение данной задачи основывается на решении уравнения распространения тепла от места контакта в теле контакта при наличии в нем внутренних источников тепла. [13]
Уравнение ( 29 1) вполне аналогично уравнению распространения тепла, которое получается из ( 9 14 а), если принять условие стационарности, пренебречь изменением кинетической энергии течения среды и выделением тепла диссипации. [14]
Эта система эквивалентна ранее предлагавшейся Л. И. Рубинштейном [193] системе уравнений распространения тепла в гетерогенной сплошной среде. [15]