Cтраница 2
При течении в каналах часто бывает недостаточно использовать только уравнения распространения тепла в теплоносителе. Как правило, приходится включать уравнение теплопроводности для конструкционных элементов в систему уравнений. [16]
Расчет распределения температуры в элементах реактора основывается на решении уравнения распространения тепла в общем случае для движущейся разнородной тепловыделяющей среды с изменяющимися во времени и в пространстве источниками тепла и коэффициентами переноса. Нестационарные процессы не нашли отражения в настоящем издании, поскольку создание соответствующих математических моделей определяется целью расчета и чрезвычайно зависит от разнообразных конкретных характеристик и форм элементов, а результаты расчета с трудом поддаются обобщению. По этим же причинам не приведены результаты решения комплексных задач, в которых совместно решаются уравнения распространения тепла и движения. [17]
Для случая теплообмена на поверхности ВВ Рыкалин Н. Н. указывает на возможность применения метода отражения, но при этом уравнение распространения тепла еще более усложнится. [18]
Граничные и временные краевые условия позволяют выделить конкретный изучаемый процесс из общего класса явлений, описываемых совокупностью уравнения распространения тепла в движущейся среде, уравнениями движения вязкой жидкости и сплошности. Основным пространственным краевым условием для движущейся жидкости является характеристика скорости течения вблизи твердой поверхности. Из условия прилипания граничного слоя жидкости к поверхности стенки касательная составляющая вектора относительности скорости на стенке равна нулю. Для непроницаемой стенки в случае отсутствия какого-либо физико-химического процесса, сопровождающегося поглощением или выделением жидкости, нормальная составляющая скорости относительного течения также отсутствуют. Для входа и выхода жидкости из зазора обычно задают распределения скоростей и давления. Временные краевые условия выражаются заданным распределением температур в характерный момент времени. [19]
Уравнение распространения тепла в зоне 2 совпадает с аналогичным уравнением для сублимирующего материала, а в зоне 3 в уравнение распространения тепла следует включить член, учитывающий поглощение тепла при разрыве химических связей в процессе термодеструкции полимера. [20]
Тепловая аналогия в данном случае оказывается особенно интересной, так как уравнение ( 139) можно рассматривать формально как аналог уравнения распространения тепла в пятимерном пространстве. [21]
Как известно, диффузия и теплопроводность подчинены аналогичным законам, поэтому для нахождения законов движения влаги в твердом теле можно воспользоваться уравнениями распространения тепла, что, как будет видно из дальнейшего, оказало существенную помощь при решении целого ряда задач динамики сушки. [22]
В работах [2, 4] рассматривается явный разностный метод решения задачи о течении несжимаемой жидкости, в работах [3, 5] - явный разностный метод решения уравнения распространения тепла при постоянных и переменных теплофизиче-ских характеристиках. Данная работа является продолжением указанных работ и посвящена явному разностному методу решения задачи о движении сжимаемой жидкости при наличии теплообмена. [23]
Мы уже отмечали, что этот вопрос представляет очень сложную задачу и может быть решен только на основании комплексного анализа процесса горения совместно с уравнением распространения тепла в угольной стенке. [24]
Общее выражение для энергии движущегося газа включает в себя величины, характеризующие тепловую и химическую энергию системы, и величины, которые определяют составляющую энергии, связанную с механическим перемещением и деформированием вещества; соответственно полное уравнение энергии, как известно [1, 2], может быть разделено на два уравнения, каждое из которых содержит лишь величины определенного вида: это уравнение распространения тепла и уравнение баланса механической энергии. В общем случае эти уравнения тесно взаимосвязаны: в уравнение теплопроводности входит скорость течения газа, которую следует определять из второго уравнения, а в уравнение баланса механической энергии включены термодинамические величины, определить которые невозможно, не решив уравнение теплопроводности. [25]
Поэтому в уравнения распространения тепла в потоке жидкости всегда входит теплоемкость при постоянном давлении ср. [26]
В движущейся среде поля температур и скоростей являются следствием тепловых и механических взаимодействий и не могут рассматриваться в отрыве одно от другого. Поэтому наряду с уравнениями распространения тепла при рассмотрении сложного теплообмена часто применяют систему дифференциальных уравнений гидродинамики. Последние строятся на основе законов сохранения массы и энергии. [27]
Так, например, совокупность уравнения распространения тепла в движущейся среде и уравнений сплошности и движения вязкой жидкости справедлива для всех без исключения процессов теплопередачи путем теплопроводности и конвекции. В этом смысле говорят, что данная система дифференциальных уравнений описывает некоторый класс физических явлений. [28]
При только что отмеченной аналогии уравнений распространения тепла ( 254) и диффузии примесей ( 265), а также имеющей место во многих случаях аналогии и в граничных и начальных условиях, решения соответствующих друг другу по математической постановке тепловых и диффузионных задач оказываются идентичными. [29]
Итак, мы получили уравнение, которое замыкает систему уравнений динамики жидкости и газа. Это уравнение можно было бы назвать обобщенным уравнением теплопроводности, поскольку уравнение распространения тепла содержится в нем как некоторый частный случай. [30]