Уравнение - сохранение - количество - движение
Cтраница 2
Исходными при решении данных задач послужили уравнения сохранения количества движения, вещества и энергии, записанные в интегральном виде для расчетного конечного элемента ( ячейки), в которой предполагается соблюдение условия идеального перемешивания. Конечный элемент является локальным по пространству, занимаемому многокомпонентной струей. [16]
По существу эта обратная связь эквивалентна уравнению сохранения количества движения. Однако выделение сопротивления в самостоятельную систему позволяет при решении динамических задач использовать обычный аппарат теории автоматического регулирования. [17]
В разделе 3.3 было показано, что из уравнения сохранения количества движения, полученного в разделе 3.2, путем соответствующих преобразований можно вывести новое уравнение, которое позволяет описывать взаимные переходы между различными формами механической энергии, а также возможные случаи потерь механической энергии вследствие ее необратимого превращения в тепло. Над уравнением (7.5) аналогичных преобразований в общем случае провести не удается. [18]
Таким образом, уравнения сохранения количества движения суспензии идентичны уравнениям сохранения количества движения однофазной сплошной среды, напряжения в которой зависят от концентрации и разностей скоростей частиц и сплошной фазы. [19]
 |
Схема обтекания двигательной гондолы сверхзвуковым потоком и распределение давлений. [20] |
Поэтому для более простого вывода формулы эффективной тяги пользуются уравнением сохранения количества движения, применяя его к силовой установке в целом. [21]
Предполагалось, что процесс взаимодействия жидкости и газа определяется уравнением сохранения количества движения. [22]
Первое уравнение определяет баланс неразрывности массы, второе представляет собой уравнение сохранения количества движения. Давление однородно во всем потоке, так как при рассмотрении пограничного слоя величиной дР / ду0 можно пренебречь, и в потоке, обтекающем плоскую пластину, величина дР / дх0 ничтожно мала. Процесс горения не вносит каких-либо осложнений, так как даже в случае полностью развитого пламени изменение давления во фронте пламени весьма незначительно. Третье уравнение выражает закон сохранения энергии, причем последний член определяет тепло, выделяющееся в результате химической реакции. Предполагается, что член, определяющий вязкостную диссипацию энергии, мал по сравнению с другими членами, входящими в уравнение теплового баланса. Согласно четвертому уравнению, концентрация горючего вещества изменяется в результате диффузии и потребления при химической реакции. Последнее уравнение предполагает, что среда ведет себя как однородный идеальный газ. [23]
Это явление описывается системой уравнений: уравнением сохранения массы, уравнением сохранения количества движения, уравнением энергии. [24]
Ввиду того что мы выбрали вращающуюся систему координат, в эйлерово уравнение сохранения количества движения (28.2) войдет так называемое ускорение Кориолиса - 2 И X v, которое весьма важно, потому что с его помсщью можно контролировать направление ветра в субтропических широтах. [25]
Итак, на основе соотношений ( XV, 4) было получено уравнение сохранения количества движения в предположении, что каждая твердая частица ( объемом Vp) на элементарном отрезке dr повышает скорость от v до v - f - dv за счет трения газового потока. [26]
Для получения информации о силах, действующих на мерную шайбу, используется уравнение сохранения количества движения применительно к мерной шайбе. С учетом введенных допущений уравнение сводится к известному уравнению Бернулли. Такой же результат дает применение второго закона Ньютона в системе Лагранжа. [27]
XII и XIV почти вся теория представляет собой немногим больше, чем интерпретацию уравнений сохранения количества движения ( которая значительно сложнее, чем это может показаться, судя по теории невязкого течения) в сочетании с соображениями подобия при асимптотическом поведении. Сверх того, даже указанная весьма неполная теория не всегда выдерживает критику; это особенно относится к понятию длины смешения, несмотря на популярность, которой оно пользуется. [28]
Расчет сопротивления и теплообмена тела в нем производится путем непосредственного использования максвеллов-ского распределения скоростей и уравнений сохранения количества движения и энергии, выполняющихся на поверхности обтекаемого тела при бомбардировке ее молекулами газа. [29]
В этом случае член fx также пропорционален cps, и если скорости жидкости и частиц - величины одного порядка, то член fXl пренебрежимо мал по сравнению с другими членами уравнений сохранения количества движения жидкости. Следовательно, можно отдельно изучать движение жидкости, определяемое граничными условиями для суспензии, и частиц. [30]
Страницы: 1 2 3 4