Уравнение - сохранение - количество - движение
Cтраница 3
Для установления из уравнения ( 22) вида функции Ъ ( х) нужно знать закон изменения скорости по оси струи Аит ( ж), который может быть найден с помощью уравнения сохранения количества движения. [31]
Для установления из уравнения ( 22) вида функции Ъ ( х) яужно знать закон изменения скорости по оси струи Д т ( х), который может быть найден с помощью уравнения сохранения количества движения. [32]
Для установления вида зависимости Ь ( у) из уравнения (1.37) и для оценки осредненных кинематических и массовых характеристик струйного течения нужно прежде всего знать закон изменения скорости по оси струи Um ( у), который может быть найден с помощью уравнения сохранения количества движения. [34]
 |
Скачок давления в идеальной ударной волне.| Скачок давления в реальной ударной волне. [35] |
Так, например, уравнение D2 v ( p - Pi) / ( i - 2), полученное только в результате сопоставления уравнений сохранения массы и количества движения, поэтому будет справедливо во всех случаях, когда не нарушается обычный вид уравнения сохранения количества движения, но не будет правильным в тех случаях ( например, для переходной зоны ударной волны), когда мы должны принимать во внимание внутренние силы вязкости. [36]
При соударении мяч для гольфа внес в систему кинетическую энергию Ек mjVl / 2, а после соударения кинетическая энергия видимого механического движения оказалась лишь Е к ( т / п2) Уц / 2, что гораздо меньше начальной кинетической энергии, как это видно при подстановке выражения УЦ [ m1 / ( m1Jr ma) ] ii, вытекающего из уравнения сохранения количества движения, в выражение для кинетической энергии. [37]
Уравнения (2.2.1) представляют собой, соответственно, уравнения сохранения массы, энергии, количества движения и диффузии. Уравнение сохранения количества движения должно быть применено для всех пространственных координат. [38]
В пионерской работе Г.Н. Абрамовича [34] в рамках теории пути смешения определены пульсационные скорости газа и частиц. В основе развитой модели лежит уравнение сохранения количества движения турбулентного вихря и движущихся в нем частиц, а также уравнение пульсационного движения частиц в пределах вихря. Полагается, что малоинерционные частицы вовлекаются в пульсационное движение турбулентными вихрями несущей фазы, вследствие чего пулъсационная скорость газа снижается. Найденные пульсационные скорости газа и частиц используются для нахождения корреляций путем перемножения соответствующих пульсационных величин, что является весьма приближенным способом. [39]
Лишь в аппаратах с неподвижным слоем дисперсного материала значение порозности может служить заданным постоянным параметром. Следовательно, в общем случае уравнения сохранения количества движения (1.64) и массы (1.63) должны быть дополнены независимыми уравнениями взаимодействия фаз, составление которых представляет значительные трудности. [40]
Однако опыты с пробоотборником, установленным на расстоянии 7 - 8 см от смесительной головки, показывают, что столкновения капель от разных форсунок и жгутование могут приводить к неравномерности расходонапряженности. Влияние этих столкновений учитывается в системе уравнений сохранения количества движения для капель того же компонента и группы диаметров, но не учитывается для капель из разных групп. Таким образом, использование вычислительной программы LISP применимо лишь. [41]
Использование этого уравнения предполагает, что закон падения осевой скорости Um ( y) известен. Как и в случае плоской струи, он может быть определен с помощью уравнения сохранения количества движения. [42]
В этом случае необходимо уметь рассчитывать скорости после столкновения по известным скоростям до столкновения. Если столкновения являются идеально упругими и силы трения отсутствуют, то этот расчет проводится с использованием уравнений сохранения количества движения или кинетической энергии. В эти уравнения, приведенные к безразмерному виду, не входят новые параметры подобия. В случае реальных столкновений в уравнения вводится коэффициент восстановления е, полученный из условия равенства общей кинетической энергии после столкновения кинетической энергии до столкновения, умноженной на 1 - е2, а также коэффициент трения k в точке соприкосновения. [43]
Мы видим, что она выражается той же самой величиной, которую мы получили бы, если бы масса, составляющая 17 / 35 массы балки, была бы сосредоточена в середине ее пролета. Вводя эту приведенную массу и обозначив скорость ударяющего Тела весом W через w0, Кокс находит общую для груза и балки скорость v из уравнения сохранения количества движения. [44]
А Никольским соображениями о недостатках теории М. Д. Миллионщикова и Г. М. Рябинкова, автором настоящей работы в 1953 г. была разработана приближенная теория критических режимов газового эжектора с суживающимися соплами, основанная на предположении о том, что статические давления в сечении запирания постоянны как в эжектирующей, так и в эжектируемой струях, но не равны друг другу; условие равенства этих давлений заменяется уравнением сохранения количества движения. Одновременно с этим Г. И. Тагановым и И. И. Межировым была разработана еще одна приближенная теория критических режимов эжектора с суживающимися соплами, в которой также используется уравнение количества движения и, кроме того, предполагается, что статическое давление в струе высоконапорного газа в сечении запирания изменяется по некоторому простому закону, определяемому условием линейности изменения приведенного расхода газа в том же сечении. [45]
Страницы: 1 2 3 4