Cтраница 3
Таким образом, мы приходим к итерационной процедуре интегрирования уравнений теории оболочек. Она будет называться безмоментным итерационным процессом и заключается в том, что решение задается в виде разложений (19.2.2), коэффициенты которых (19.2.11) строятся описанным образом. [31]
Наличие малого множителя Я3 при старших производных является характерной особенностью уравнений теории оболочек. Эта особенность определяет возможность применения приближенных методов их решения. [32]
В качестве основного, медленно меняющегося состояния обычно используют решение уравнений без-моментной теории оболочек. О недостатках безмоментного решения в задачах многослойных эластомерных конструкций сказано выше. [33]
Наличие малого множителя А 2 при старших производных является характерной особенностью уравнений теории оболочек. Эта особенность определяет возможность применения приближенных методов их решения. [34]
Для элементов тонкостенной оболочки эти узловые жесткости входят в различные системы хорошо изученных уравнений теории оболочек. Удовлетворяя этим уравнениям, а также всем условиям совместности для обобщенных усилий и перемещений в узловых точках, можно получить достаточно данных для вычисления всех констант в подходящим образом выбранных рядах, выражающих перемещения. [35]
При совпадении координатных линий а и р с линиями кривизны поверхности все уравнения теории оболочек принимают наиболее простой вид. [36]
Эта эквивалентность, по-видимому, может быть только приближенной, так как уравнения теории оболочек пока не удалось свести к одному уравнению. [37]
Данный метод, как и известные из литературы, основывается на применении уравнений теории оболочек, которые учитывают присутствие в сварном соединении поля условных пластических деформаций Е ( а, у), где i а, р - координаты в осевом и кольцевом направлениях; у - координата по толщине стенки оболочки. [38]
В заключение назовем последние публикации [91, 164, 168, 172, 176], посвященные общим вопросам асимптотического интегрирования уравнений теории оболочек. [39]
Больше, чем в первом издании, внимания уделено методам интегрирования так называемых безмоментных уравнений теории оболочек. [40]
Естественно, что каждый из таких вариационных принципов позволяет удовлетворить вариационным методом тем уравнениям теории оболочек, которые не были присоединены к (1.5) и (1.6) в качестве предварительных. При использовании этих принципов перечисленные уравнения выполняются как бы автоматически и им нет надобности удовлетворять заранее. [41]
Естественно, что каждый из полученных таким образом вариационных принципов позволяет удовлетворить вариационным методом тем уравнениям теории оболочек, которые не были присоединены к (V.5) и (V.6) в качестве предварительных. При использовании этих принципов перечисленные уравнения выполняются как бы автоматически и нет надобности удовлетворять им заранее. [42]
Совокупность формул (1.179) - (1.181), (1.118) ( с учетом граничных условий) представляет полную систему уравнений теории оболочек. По своей структуре уравнения (1.179) аналогичны уравнениям (1.171), однако, они в отличие от последних не связаны с линиями кривизны срединной поверхности. Это облегчает подход ( при использовании уравнений (1.179)) к решению задач для пологих оболочек, края которых не совпадают с линиями кривизны, что может встретиться, например, при расчете перекрытий. [43]
Заметим, что формулой (27.9.2) определяется е - порядок погрешности, связанный с приближенным подходом к интегрированию уравнений теории оболочек, в то время как формула (27.9.1) дает е - порядок погрешности самих уравнений. Было бы логически непоследовательно интегрировать уравнения с большей точностью, чем они составлены. [44]
При воздействии краевой нагрузки в стенке возникают изгибающие моменты и поперечные силы, которые можно рассчитать, используя уравнения мо-ментной теории оболочек. [45]