Cтраница 2
Корни этого уравнения частот определяются методом проб. Согласно этому методу зададимся подходящим значением а, для которого определим коэффициенты aih. Подставляя значения коэффициентов uih в уравнение (2.92), получим в правой части вместо нуля некоторую величину А. В том случае, когда выбранное нами значение а соответствует корню уравнения (2.92), величина А будет равна нулю. [16]
Если же уравнение частот имеет кратные корни, то можно утверждать, что решений вида в sin ( utf - - а) будет во всяком случае т, где т - число различных корней Ху векового уравнения. [17]
Особенно просты уравнения частот, если оси X, Y, Z являются главными центральными осями инерции изолируемого объекта. [18]
Остальные корни уравнения частот, не равные нулю, соответствуют частотам ( п - 1) главных колебаний, которые налагаются на равномерное вращение вала. [19]
Для записи уравнений частот ( 3 - 17) необходимо знать величины единичных перемещений бгь - Этот вопрос решается методами строительной механики. Одним из путей, облегчающих расчет стержневых систем на колебания, является отыскание наиболее простого способа определения перемещений. [20]
Все корни уравнения частот вещественны и совпадают с собственными значениями оператора С. [21]
Последнее является уравнением частот поднимаемого высотного сооружения в начале подъема с учетом распределенных и сосредоточенных масс системы. [22]
О, то уравнение частот и характеристическое уравнение оператора С эквивалентны. [23]
При п масс уравнение частот будет степени п - 1 относительно р2, что дает п - 1 положительных корней. Отрицательные корни отбрасываются, так как не имеют физического смысла. [24]
Выше было получено уравнение частот, определяющее колебания талевого каната совместно со шкивами талевого блока и кронблока. [25]
Докажем теорему: уравнение частот имеет лишь действительные корни. [26]
В этом случае уравнение частот принимает более сложный вид. [27]
Случай кратных корней уравнения частот при исследовании движения системы с двумя степенями свободы отличается тем, что при приведении выражения кинетической энергии к каноническому виду ( е) оказывается, что и выражение потенциальной энергии П приобретает каноническую форму и переход от системы координат Xi к 0 - становится лишним. При этом существует бесконечное множество систем нормальных координат. Его оси симметрии будут совпадать к осями системы координат 00i02 - Если fa 12, эллипс превращается в окружность. Тогда осями 0i и 02 могут быть два произвольных взаимно перпендикулярных диаметра этой окружности. [28]
При точном решении уравнения частот для данного, случая упругой; массивной заделки соответствующие коэффициенты частот оказались рав-нымигдля первой частоты af 1 08, для второй частотно. [29]
В этом случае уравнения частот ( 45) и ( 42), получаемые по методу Бубнова - Галеркина и методу Ритца, совпадают. [30]