Cтраница 1
Уравнение Шредингера позволяет найти возможные уровни энергии, но ничего не говорит о том, какой энергией будут обладать атомные электроны. [1]
Уравнение Шредингера позволяет с большой точностью рассчитать вероятность нахождения электрона в данный момент времени в любой точке пространства, занимаемого такой сложной системой микрочастиц, какую представляет собой атом. [2]
Уравнение Шредингера для этой задачи получается из рассмотренного в задаче 5 § 23 примера изменением знака С / о, причем энергию Е считаем теперь положительной. [3]
Уравнение Шредингера для атомов, содержащих более одного электрона, не может быть решено в аналитическом виде. В связи с этим приобретают значение приближенные методы вычисления энергий и волновых функций стационарных состояний атомов. Наиболее существенным из них является так называемый метод самосогласованного поля. Идея этого метода заключается в том, что каждый электрон в атоме рассматривается как движущийся в самосогласованном поле, создаваемом ядром вместе со всеми остальными электронами. [4]
Уравнение Шредингера для этой задачи получается из рассмотренного в задаче 5 § 23 примера изменением знака С / о, причем энергию Е считаем теперь положительной. [5]
Уравнение Шредингера для частицы в поле С / ( 1 / 2) то 2х х ( х2 - - у2 - - z2) допускает разделение переменных, приводящее к трем уравнениям типа линейного осциллятора. [6]
Уравнение Шредингера определяет по существу только координатную функцию ( р, оставляя функцию % произвольной. Во всех случаях, когда сам спин частиц нас не интересует, можно, следовательно, применять уравнение Шредингера, рассматривая в качестве волновой функции одну только координатную функцию, что и делалось в предыдущих главах. [7]
Уравнение Шредингера для атомов, содержащих более одного электрона, не может быть решено в аналитическом виде. В связи с этим приобретают значение приближенные методы вычисления энергий и волновых функций стационарных состояний атомов. Наиболее существенным из них является так называемый метод самосогласованного поля. Идея этого метода заключается в том, что каждый электрон в атоме рассматривается как движущийся в самосогласованном поле, создаваемом ядром вместе со всеми остальными электронами. [8]
Уравнение Шредингера обладает той особенностью, что оно является уравнением первого порядка по времени и содержит множитель г. Последнее означает, что волновая функция должна быть комплексной. [9]
Уравнение Шредингера является линейным дифференциальным уравнением в частных производных с переменными коэф - фициентами. Его точное решение может быть найдено лишь для отдельных, наиболее простых задач, часть которых была рассмотрена в предыдущих параграфах. [10]
Уравнение Шредингера для двух частиц в импульсном представлении имеет вид [ ср. [11]
Уравнение Шредингера для движения в поле тяжелого ядра получается, очевидно, из ( 1) вычитанием из энергии Е потенциальной энергии Ze2 / r протона в кулоновом поле. [12]
Уравнение Шредингера является таким же фундаментальным в квантовой механике, как уравнение движения Ньютона в классической механике. [13]
Уравнение Шредингера является наиболее простым дифференциальным соотношением, которому удовлетворяют волновые функции. Однако асимптотические условия в этом случае выглядят довольно сложно. Во всех областях Йа ( а 1 2 3) дмеются как отличные от нуля парные потенциалы, так ж медленно убывающие кластерные сферические волны. Для их описания приходится использовать все три пары якобиевых координат. Данное обстоятельство существенно затрудняет численные расчеты. [14]
Уравнение Шредингера (3.1) допускает точные решения для некоторых сравнительно простых потенциальных полей. При этом, как правило, рассматриваются весьма идеализированные системы. Тем не менее для овладения основами квантовой механики полезно изучить ряд таких задач, в которых получаются простые аналитические выражения для функций состояния, дающие исчерпывающие сведения о свойствах исследуемой квантовой системы. [15]