Cтраница 1
Уравнения гидромеханики и волпы уплотнения в диухскоростной и двухтсмпературпой сплошной среде при наличии фазовых превращений / Изв. [1]
Уравнения гидромеханики для твердой фазы псевдоожижен-ного слоя были получены в предыдущем разделе. [2]
Уравнения гидромеханики для твердой фазы псевдоожиженного слоя ( 2.2 - 21) - ( 2.2 - 23) необходимо рассматривать совместно с уравнениями гидромеханики для газовой фазы псевдоожиженного слоя, которые включают уравнение неразрывности и уравнение движения. [3]
Решение уравнений гидромеханики ( 3.5 - 11) - ( 3.5 - 13) при помощи численного метода, основанного на применении метода характеристик [80], показывает, что в результате роста возмущений может образоваться разрыв непрерывности гидромеханических переменных. Найдено, что образование разрыва задерживают сле-дующие факторы: - уменьшение размера твердых частиц, увеличение порозности, увеличение вязкости газа ( жидкости) и уменьшение плотности тЕердых частиц. [4]
Решение уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя без привлечения уравнений для температур газовой и твердой фаз возможно, во-первых, если эти температуры не меняются в зависимости от координат и времени ( для изотермических процессов в псевдоожиженном слое), а также если изменение температур незначительно в том смысле, что такое изменение не влияет существенно на значения коэффициентов в уравнениях гидромеханики и на значение плотности газа. [5]
Система уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя имеет простое стационарное решение, описывающее однородное расширение псевдоожиженного слоя. Пусть скорость жидкости ( газа) не зависит от времени и. [6]
Гамильтоновость уравнений гидромеханики идеальной баротропной жидкости / Омский гос. [7]
Итак, уравнения гидромеханики, написанные в безразмерном виде, сохраняют свой вид, только плотность р заменяется при этом на 1, а кинематический коэффициент вязкости v - на 1 / R, где R - число Рейнольдса. [8]
Для замыкания уравнений гидромеханики остается получить выражение для силы межфазного взаимодействия; При получении этого соотношения рассмотрим сначала выражение для силы, действующей на одиночную твердую частицу, обтекаемую потоком газа, и затем будем исходить из предположения, что выражение для силы, действующей на твердую частицу в псевдоожиженном слое со стороны обтекающего ее газового потока, имеет аналогичный вид. Рассмотрим частицу сферической формы, скорость которой vp ( t) есть заданная функция времени. [9]
Исходим из уравнений гидромеханики, которые относим к цилиндрическим координатам. [10]
Однако если использовать уравнения гидромеханики не в форме Эйлера, а в форме Лагранжа, то можно ответить утвердительно на этот вопрос и доказать возможность возникновения вихрей и без притока тепла извне. [11]
Такой метод построения уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя был использован, например, в работе Андерсона и Джексона [ 7, 1967, № 4 ], в которой применялось пространственное осреднение. [12]
Граничные условия для уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя могут быть разбиты на две группы. К первой группе относятся граничные условия для характеристик движения твердой фазы, ко второй группе - граничные условия для характеристик движения газовой фазы псевдоожиженного слоя. [13]
Как уже отмечалось, уравнения асимметричной гидромеханики применяются при изучении движения реологических жидкостей или обычных жидкостей при нестационарных режимах, а также в тонких трубках и капиллярах. [14]
После линеаризации и интегрирования уравнений гидромеханики решения подставляются в граничные условия задачи, в результате чего получается система линейных, однородных относительно произвольных постоянных уравнений. Условие совместности этих уравнений ( характеристическое уравнение) дает возможность исследовать изменение характера колебаний ( нарастание или затухание) в зависимости от частоты. Оказывается возможным установить, при каких частотах колебания нарастают и при каких частотах это нарастание происходит особенно интенсивно. [15]