Cтраница 1
Уравнения движения Ньютона связывают скорость изменения импульса с приложенной силой. Для заряженной частицы такой силой является сила Лоренца. [1]
Рассматривая уравнение движения Ньютона, уравнение (4.43) и принцип относительности Галилея, можно убедиться в том, что инерциальные системы являются преимущественными по сравнению с неинерциальными системами. В самом деле, силы инерции определены, если известны векторы w0 и &, характеризующие движение неинерциальной системы относительно инерциальной. [2]
Как и уравнения движения Ньютона, лежащие в основе классической механики и поэтому невыводимые, уравнение Шредингера постулируется. Справедливость уравнения Шредишера доказывается тем, - что выводы квантовой механики, полученные с помощью этого уравнения в атомной и ядерной физике, находятся в хорошем согласии с опьпом. [3]
Как и уравнения движения Ньютона, лежащие в основе классической механики и поэтому невыводимые, уравнение Шредингера постулируется. Справедливость уравнения Шредингера доказывается тем, что выводы квантовой механики, полученные с помощью этого уравнения в атомной и ядерной физике, находятся в хорошем согласии с опытом. [4]
Как и уравнения движения Ньютона, лежащие в основе классической механики и поэтому не выводимые, уравнение Шредингера постулируется. Справедливость уравнения Шредингера доказывается тем, что выводы квантовой механики, полученные с помощью этого уравнения в атомной и ядерной физике, находятся в хорошем согласии с опытом. [5]
Как и уравнения движения Ньютона, лежащие в основе классической механики и поэтому не выводимые, уравнение Шредингера постулируется. Справедливость уравнения Щредингера доказывается тем, что выводы квантовой механики, полученные с помощью этого уравнения в атомной и ядерной физике, находятся в хорошем согласии с опытом. [6]
Как и уравнения движения Ньютона, лежащие в основе классической механики и поэтому не выводимые, уравнение Шредингера постулируется. Справедливость уравнения Шредингера доказывается тем, что выводы квантовой механики, полученные с помощью этого уравнения в атомной и ядерной физике, находятся в хорошем согласии с опытом. [7]
Таким образом, уравнения движения Ньютона и начальные условия ( число их в два раза больше числа координат, описывающих движение рассматриваемой системы) полностью и однозначно определяют движение системы. В этом проявляется принцип причинности в механике. [8]
Мы видели, что уравнения движения Ньютона инвариантны только при преобразовании Галилея, которое, как мы знаем, нельзя считать верным. Поэтому априори весьма вероятно, что эти уравнения, а возможно и другие известные законы физики не будут сохранять своей формы при преобразовании Лоренца, Из постулата эквивалентности следует, что такие законы Тне дают правильного отражения опытных фактов, и их следует так обобщить, чтобы они были инвариантными относительно преобразования Лоренца. Конечно, эти обобщения должны быть такими, чтобы для скоростей, значительно меньших скорости света, они переходили в классические законы, так как при этих скоростях преобразование Галилея является приближенно верным. [9]
Это соотношение имеет форму уравнения движения Ньютона для частицы в одном измерении. Поэтому мы можем исследовать его по принципу одинаковые уравнения имеют одинаковые решения. [10]
Уравнение ( 58) заменяет уравнение движения Ньютона для частицы. [11]
Отсюда после сокращения на v получается уравнение движения Ньютона. [12]
Данное уравнение, так же как и уравнение движения Ньютона, должно быть справедливо в любой инерциальной системе отсчета. Поэтому левая часть уравнения остается неизменной, правая же изменится, если только не претерпят соответствующего изменения поля. [13]
Закон сохранения энергии в механике является следствием уравнения движения Ньютона. [14]
Zn ( t)), удовлетворяющее уравнениям движения Ньютона. [15]