Cтраница 3
В своей работе 1951 г. [ 4М2 ] Папапетру, независимо от Петровой, продолжил нашу работу 1939 г. и вывел из нее уравнения движения для сферически симметричных невращающихся масс во втором приближении. В выводе Папапетру есть, однако, непоследовательность, которая состоит в априорном выборе весовой функции при усреднении уравнений движения сплошной среды по области каждой массы. Сделанный этим автором в неявной форме выбор оправдывается лишь в конце вычислений, путем прямой проверки выполнения условий гармоничности. [31]
Форма тела определяется взаимными относительными смещениями всех пар частиц, составляющих тело. Чрезвычайно важно уметь разделить эти две стороны деформации, ибо уравнения движения сплошной среды, естественно, распадаются на две группы: уравнения движения в напряжениях и реологические уравнения состояния. [32]
При выводе формулы (15.2.4) следует учитывать некоторые дополнительные соображения. Так, здесь пренебрегают инерционными эффектами и, кроме того, считается, что потери на трение уравновешиваются лишь силами давления и массовыми силами. Таким образом, указанное соотношение справедливо только при малых скоростях движения жидкости. Кроме того, поскольку влияние вязкости учитывается только коэффициентом пропорцональности ( K / i), уравнения движения вязкой сплошной среды при увеличении К или соответственно уменьшении ц перестают выполняться. [33]
При выводе формулы (15.2.4) следует учитывать некоторые дополнительные соображения. Так, здесь пренебрегают инерционными эффектами и, кроме того, считается, что потери на трение уравновешиваются лишь силами давления и массовыми силами. Таким образом, указанное соотношение справедливо только при малых скоростях движения жидкости. Кроме того, поскольку влияние вязкости учитывается только коэффициентом пропорцональности ( / С / ц), уравнения движения вязкой сплошной среды при увеличении К или соответственно уменьшении [ д, перестают выполняться. [34]