Cтраница 2
Решить точные уравнения движения в электромагнитных полях удается только в отдельных простейших случаях, тем более что сами поля определяются совокупным движением всех частиц. [16]
Дать точное уравнение реакции невозможно ввиду ее сложности и малой изученности. [17]
Сравнение точного уравнения с уравнением (9.68), полученным на основе квазихимического приближения, показывает, что уравнение (9.68) совпадает с уравнением (9.118) только до члена, содержащего ( 2w / z / cT) 3 включительно. [18]
Решение точного уравнения для несимметричного титрования показывает, что точка перегиба несколько ближе к центру кривой титрования, чем точка эквивалентности. Однако для большинства титрований это неважно. Ошибка, возникающая при выборе конечной точки в точке максимального наклона, примерно та же, что и при вычислении потенциала точки эквивалентности из приблизительных значений формального потенциала. [19]
Приложение точного уравнения ( 3) к газовой реакции требует данных по зависимости р - v - Т, по которым можно определить активность. [20]
Вместо точных уравнений ( 7 - 41) и ( 7 - 42), так же как в предыдущем параграфе, будем пользоваться приближенными уравнениями, у которых правые части осреднены соответственно по толщине теплового пограничного слоя и радиусу трубы. [21]
Сравнение точного уравнения с уравнением (9.68), полученным на основе квазихимического приближения, показывает, что уравнение (9.68) совпадает с уравнением (9.118) только до члена, содержащего ( 2o [ zkT) s включительно. [22]
Использование точного уравнения (1.12.29) при этом требует выполнения большого объема вычислительной работы. Для получения приближенной взаимосвязи /, р и ц0 поступим следующим образом. [23]
Рассмотрение точного уравнения Эйлера - Бернулли для больших деформаций бруса приводит к эллиптическим интегралам. [24]
Интегрирование точных уравнений конвективного теплообмена, возможное в весьма немногочисленных случаях, используется в основном для учебных целей или для грубой оценки теплоотдачи в более сложных случаях. Достигнутые на этом пути успехи связаны с упрощенной физической схематизацией процесса ( при которой сохраняются, однако, важные факторы) и использованием приближенных уравнений; примером может служить теория пограничного слоя. [25]
Для эллипсоидов точные уравнения Симха для v могут быть аппроксимированы экспоненциальными формулами типа МКХ с промежуточными значениями а. [26]
Затем эти точные уравнения были линеаризованы с тем, чтобы использовать их вместе со статистическими результатами, полученными на реальной установке. Последующие изменения модели производились довольно осторожно путем изменения процесса и пересчета коэффициентов регрессии на ЦВМ, находящейся вне системы регулирования вместе с проверками на установке так, чтобы линеаризованные уравнения оставались бы справедливыми. Уже существует очень хорошее соответствие между результатами предсказаний модели и фактическими данными, найденными на реальной установке. [27]
Сначала получим точное уравнение баланса для энтропии. [28]
Выведено и точное уравнение более сложного вида. [29]
Форхгеймера дает совершенно точное уравнение свободной поверхности. Ошибка же его заключающаяся в том, что теория не учитывает поверхности фильтрации у скважины, сама по себе является достаточной, чтобы обесценить все его усложнения, относящиеся к форме свободной поверхности. Как было показано выше, этот вывод следует также из эмпирического наблюдения, что распределение напора жидкости у основания может быть формально представлено тем же самым выражением ( 4), что и формула Дюпюи-Форхгеймера для свободной поверхности. Справедливость последней формулы требует совпадения между пьезометрическими высотами у основания и высотами свободной поверхности. Однако опыты не подтверждают даже их приближенной сходимости. Что же касается допущений Дюпюи относительно цилиндрического течения в отдаленных частых системы при радиальном течении, то из эмпирических заключений для уравнений ( 4) и ( б) можно извлечь косвенное подтверждение этого положения. Небольшое наблюдение показывает, что течение определяется значением скорости у основания, соответствующей уравнению ( 4), помноженной на напор поглощения / ге. В дальнейшем будет показано, что приближенная теория ( гл. [30]