Точное уравнение

Cтраница 3

Корректировка известной плотности жидкости относительно температуры и давления. [31]

Одно из наиболее точных уравнений для удельного насыщенного объема приводится ниже. [32]

Полная система точных уравнений гидродинамики нематиков очень сложна. Она, естественно, упрощается в случае малых тсоле-баний, когда допустима линеаризация уравнений. [33]

Полная система точных уравнений гидродинамики немати-ков очень сложна. Она, естественно, упрощается в случае малых колебаний, когда допустима линеаризация уравнений. [34]

Полная система точных уравнений гидродинамики нематиков очень сложна. Она, естественно, упрощается в случае малых колебаний, когда допустима линеаризация уравнений. [35]

На основе точного уравнения движения симметричного гироскопа можно, конечно, исследовать движение свободного гироскопа. Поскольку, однако, относящиеся сюда результаты уже были получены в § 49, мы не будем заниматься этим исследованием, а рассмотрим на основе точной теории вынужденную прецессию и нутации симметричного гироскопа. [36]

На основе точного уравнения движения симметричного гироскопа можнЬ, конечно, исследовать движение свободного гироскопа. Поскольку, однако, относящиеся сюда результаты уже были получены в § 49, мы не будем заниматься этим исследованием, а рассмотрим на основе точной теории вынужденную прецессию и нутаций симметричного гироскопа. [37]

Наряду с точными уравнениями движения ( П 1.1.1) будем рассматривать приближенные уравнения в предположении, что расстояние R велико по сравнению с размерами тела. [38]

Таким образом, точные уравнения в переменных Лагран-жа для одномерного плоского движения в невязкой среде имеют более простой вид, чем соответствующие уравнения в переменных Эйлера. [39]

Хотя мы получили точные уравнения для параметров отклика и точные выражения для поправок к средним значениям динамических переменных, следует отметить, что успех применения всего изложенного формализма к конкретным задачам в значительной степени зависит от удачного выбора базисным динамических переменных Рт. Далее мы покажем, что все наборы базисных переменных оказываются эквивалентными, пока мы имеем дело с точными формулами линейной реакции. Однако это не так, если корреляционные функции вычисляются приближенно, скажем, методами теории возмущений. Как правило, чем меньше динамических переменных включено в базисный набор, тем выше порядок приближения, который приходится учитывать. [40]

Уравнение (6.38) - точное уравнение и справедливо для всех моментов времени. Как следует из него, функции r ( t) и v ( t) являются гауссовыми. [41]

Это по существу точное уравнение лежит в основе многих приближенных решений уравнений пограничного слоя. Приближенный характер решений обусловлен обычно принимаемыми допущениями о связи между TO и 62, а также об отношении толщин 61 / 62, часто называемом формпара-метром. [42]

Последнее уравнение представляет собой точное уравнение для скоростей возмущения при изоэнтропическом обтекании профиля потоком с любым числом Маха. В левой части этого уравнения имеются только линейные члены. [43]

При помощи этого точного уравнения мы выведем сначала уравнение баланса лучистой энергии в частном случае, когда атмосфера рассматривается как чисто поглощающая среда, после чего перейдем к основной задаче этого исследования - учету рассеянной радиации. [44]

В отличие от точных уравнений ( 8 15а) в первое укороченное уравнение не входит фаза р, и им следует воспользоваться для нахождения амплитуды устанавливающегося напряжения a ( t), а затем по уравнению ( 8 17d) найти фазу колебаний ср. [45]

Страницы: 1 2 3 4