Хорошо известное уравнение

Cтраница 1

Затраты энергии в зависимости От крупности материала. [1]

Хорошо известные уравнения Кика, Бонда и Риттингера представлены в виде касательных к этой кривой, имеющих наклон в 0; - / 2 и - соответственно. [2]

Хорошо известное уравнение Бодлендера [5] для определения состава комплекса в растворах комплексной соли металла выведено для этого случая. Однако уравнение ( 12) выведено без такого условия. Таким образом, уравнение ( 12) действительно также и для дробных значений п и представляет поэтому обобщение уравнения Бодлендера. Применимость уравнения ( 12) для дробных значений п важна не только для химии комплексных соединений. [3]

Хорошо известные уравнения Швннгера ( 18 ] представляют собой точные соотношения, связывающие различные функции Грина. [4]

Это - хорошо известное уравнение затухающих колебаний массы, прикрепленной к упругой пружине при наличии силы сопротивления, действующей подобно амортизатору. Таким образом, термин твердо-вязкое вещество определяет упругую среду, в которой при быстрых колебаниях возникают значительные внутренние демпфирующие силы вязкого характера. [5]

Поперечная намагниченность М / во вращающейся системе координат как функция разности Дш и разложение вектора М, , на его компоненты.. / и Мг. [6]

Результатом его являются хорошо известные уравнения Блоха. Их вывод приводится в приложении ( гл. [7]

Таким образом, хорошо известные уравнения обобщены для фазы и компонента, а также для пространства и времени. [8]

Уравнение (5.1) есть хорошо известное уравнение Лапласа, метод решения которого при заданных граничных условиях известен. [9]

Соотношение (2.2.20) аналогично хорошо известному уравнению, выражающему второй закон термодинамики в локальной форме. [10]

Это уравнение является хорошо известным уравнением распространения волны, а АГ А1 / с2, где с - скорость распространения. Такое же уравнение получается и для напряжения магнитного поля. [11]

Уравнение (3.2) - это хорошо известное уравнение, линейно независимыми решениями которого являются сферические функции Бесселя и Неймана. [12]

Уравнение (2.35) представляет собой хорошо известное уравнение с эффективной массой, записанное, однако, в пространстве импульсов. [13]

В сущности, посредством хорошо известного уравнения Том-сона [43] можно произвести вычисление радиуса капиллярных промежутков в лигните, если допустить, что толщина адсорбированного слоя не представляет собой слишком большую долю диаметра капилляра. [14]

Уравнение ( 39) является хорошо известным уравнением теплового равновесия твердого тела. [15]

Страницы: 1 2 3 4