Хорошо известное уравнение

Cтраница 2

Уравнение ( 22) представляет собой хорошо известное уравнение Клапейрона для фазового равновесия. [16]

Схема простой системы формирования изображения. [17]

Уравнение ( 10) представляет собой хорошо известное уравнение линзы. [18]

Уравнение ( Ю-24) представляет собой хорошо известное уравнение Пуассона. Способы решения его рассмотрены в курсах математики. [19]

Соотношение ( 9) представляет собой хорошо известное уравнение колебаний маятника, находящегося под действием линейных сил. [20]

Значения параметра Р [ уравнение ] для различных определений диаметров частиц аэрозоля. [21]

Соотношение (2.11) является более общей формой хорошо известного уравнения Хэча - Чоута [ 39], используемого для преобразования данных по измерению количества частиц в данные по измерению их массы и наоборот. [22]

Уравнения (11.7) - (11.9) имеют форму хорошо известного уравнения теплопроводности, с той лишь разницей, что зависимая переменная величина является вектором, а не скаляром. В прямоугольных координатах каждая компонента, рассматриваемая как скаляр, удовлетворяет тому же самому уравнению. Однако это не имеет места для компонент в любой системе координат, за исключением некоторых специальных случаев. [23]

Выражение ( 5.1 - 33) представляет собой хорошо известное уравнение Навье - Стокса. [24]

Уравнение ( 10 - 24) представляет собой хорошо известное уравнение Пуассона. Способы решения его рассмотрены в курсах математики. [25]

Конечно, уравнение (2.22) - это и есть хорошо известное уравнение Нернста. [26]

При ы - 0 уравнение (2.1.18) сводится к хорошо известному уравнению Эйлера для невязкой, или идеальной, жидкости. В случае безвихревого течения V X v - 0 получаются уравнения потенциального течения. Они представляют основу для решения многих проблем классической гидродинамической теории. Так как стационарные потенциальные течения не оказывают воздействия на неподвижные твердые тела, теория обычно правильно описывает течение жидкости только вдали от ее границ. [27]

Маятник с параметрическим возбуждением. [28]

Это линейное дифференциальное уравнение в обыкновенных производных является хорошо известным уравнением Матье. При определенных значениях Ц, / 3 и П это уравнение имеет неустойчивые колебательные решения. Влияние нелинейностей превращает эти колебания в предельный цикл. [29]

Расщепление энергетических уровней протона в магнитном поле. [30]

Страницы: 1 2 3 4