Cтраница 1
Дифференциальное уравнение неразрывности характеризует известное положение, что при движении жидкости в ней не образуется ни разрывов сплошности, ни пустот. Для выяснения условий неразрывности обычно рассматривают протекание жидкости через элементарный параллелепипед за определенный промежуток времени и устанавливают условия, при которых жидкость сохраняет свою сплошность. [1]
Дифференциальное уравнение неразрывности (3.1) по-прежнему выражает тот же физический факт, что и соотношение (2.1) - закон сохранения массы. Из процесса вывода уравнения (3.1) ясно, что производная но времени в нем является эйлеровой, п само уравнение записано в переменных Эйлера. [2]
Согласно дифференциальному уравнению неразрывности потока при р const [ уравнение ( II, 42) ], выражение, стоящее в квадратных скобках равно нулю ( diva; 0), а произведение dxdydz dV - объему параллелепипеда. [3]
Согласно дифференциальному уравнению неразрывности потока при р const [ уравнение ( II, 42) 1, выражение, стоящее в квадратных скобках равно нулю ( diva 0), а произведение dxdydz dV - объему параллелепипеда. [4]
Вывод дифференциального уравнения неразрывности для потока жидкости или газа, приведенный в § 17, может быть распространен с соответствующими изменениями и на случай, когда внутри выделенного параллелепипеда, наряду с движущейся жидкостью, присутствует неподвижная пористая среда. [5]
Чтобы проинтегрировать дифференциальные уравнения неразрывности и количества движения, оцениваются порядки величин и делаются соответствующие предположения. [6]
Рейнольдса и дифференциальное уравнение неразрывности образуют незамкнутую систему. Чтобы ее замкнуть, необходимо найти выражения для турбулентных напряжений. [7]
Это и есть дифференциальное уравнение неразрывности в форме Эйлера. Отсюда легко получить уравнение неразрывности для частного случая - несжимаемой жидкости. [8]
Равенство (3.15) аппроксимирует дифференциальное уравнение неразрывности в форме (3.33) гл. [9]
Эйлер первым вывел основополагающие дифференциальные уравнения неразрывности и сохранения количества движения для общего случая движения сжимаемой жидкости в предположении, что силы трения отсутствуют ( идеальная сжимаемая жидкость), широко используемые и в настоящее время. [10]
Полученное уравнение представляет собой дифференциальное уравнение неразрывности в переменных Лагранжа. [11]
На основе решения дифференциального уравнения неразрывности потока плучены расчетные фрмулы, позволяющие определить время слива нефтепродуктов из железнодорожного маршрута в нулевой резервуар с одновременной откачкой нефтепродукта из резервуара насосом, а также максимальный уровень взлива нефтепродукта в нулевом резервуаре в процессе слива. [12]
Уравнение (11.33) является дифференциальным уравнением неразрывности движения жидкости при переменной плотности. [13]
Полученное уравнение является дифференциальным уравнением неразрывности движения несжимаемой жидкости при постоянной плотности. [14]
Уравнение (2.5) является дифференциальным уравнением неразрывности нестационарного трехмерного течения. [15]