Дифференциальное уравнение - равновесие
Cтраница 3
Чтобы получить дифференциальные уравнения равновесия напряжений с постоянными коэффициентами при неизвестных, рекомендуется применять такую ортогональную систему координатных осей, в которой преобразованные контуры обмоток статора и ротора взаимно неподвижны. Например, для СМ используется преобразованная система координат, неподвижная относительно осей d и q, жестко связанных с ротором. [31]
Из трех дифференциальных уравнений равновесия ( уравнений статики) найти шесть неизвестных функций не представляется возможным. Имея в виду, что системы, в которых усилия или напряжения не могут быть найдены из одних уравнений статики, называются статически неопределимыми, приходим к выводу, что напряжения в сплошной среде ( за исключением так называемых простейших задач, о которых говорится в главе IX) статически неопределимы. Для выяснения картины распределения напряжений в теле приходится кроме уравнений статики использовать и так называемые уравнения совместности деформаций ( см. гл. Граничными условиями для функций, входящих в уравнения (5.59), являются (5.4), если при этом иметь в виду, что наклоненная грань тетраэдра - элемент поверхности тела и, таким образом, pv представляет собой интенсивность поверхностной нагрузки, a pvx, pvy и pvi - ее составляющие в осях х у, г. Такие граничные условия, при которых на поверхности тела заданы силы, называются статическими. Могут быть и другие формы задания граничных условий, на которых здесь не останавливаемся. [32]
Система трех дифференциальных уравнений равновесия (4.3), содержащая шесть искомых функций atj ( xh), имеет неоднозначное решение. [33]
Из второго дифференциального уравнения равновесия аналогично найдем выражение для оу. [34]
Об интегрировании дифференциальных уравнений равновесия упругий оболочек / / Изв. [35]
При составлении дифференциальных уравнений равновесия напряжений необходимо иметь в виду, что падение напряжения в емкостном сопротивления хс определяется интегралом xcidi. Чтобы исключить интегралы из уравнений равновесия напряжений обмоток статора, эти уравнения необходимо продифференцировать. [36]
При выводе дифференциального уравнения равновесия пластинки переменной толщины мы полагаем, что эта толщина изменяется всюду постепенно, без резких скачков, так что выражения для изгибающих и крутящего моментов, выведенные для пластинки постоянной толщины, остаются применимыми с достаточной точностью также и в этом случае. [37]
Эти три дифференциальных уравнения равновесия нити относительно трех неизвестных функций в, г э и Т можно преобразовать к более удобной форме. [38]
Приходим к дифференциальному уравнению равновесия в перемещениях (1.14.3) и к краевому условию (1.14.4), что и требовалось. [39]
При этом получается дифференциальное уравнение равновесия. Они повторяют доказательство Антонова, в котором утверждается, что только сферически симметричные состояния могут доставлять локальный максимум энтропии, поэтому следует рассматривать только сферически симметричные решения, и дифференциальное уравнение сводится к хорошо известному выражению для изотермической газовой сферы. Наконец, они устанавливают критерий экстремальности энергии. [40]
Принимая во внимание дифференциальные уравнения равновесия Коши и граничные условия, мы можем считать теорию Сен-Венана - Леви - Мизеса формулированной. [41]
Предположим, что дифференциальные уравнения равновесия и уравнения равновесия на части поверхности тела Sp удовлетворяются. [42]
Предположим, что дифференциальные уравнения равновесия и уравнения равновесия на части поверхности тела Sр удовлетворяются. [43]
 |
Решение задачи об изгибе стержня как задачи теории упругости. [44] |
Таким образом, дифференциальное уравнение равновесия удовлетворяется. [45]
Страницы: 1 2 3 4