Cтраница 1
Основные дифференциальные уравнения ( 5 - 1), ( 5 - 2), ( 5 - 3) и решение их для напряженности магнитного поля ( 5 - 4), а также для плотности тока ( 5 - 5) остаются без изменения. Коэффициенты сг и с2 определяются из граничных условий. [1]
Основные дифференциальные уравнения для вязкопластических моделей и моделей, основанных на введении внутренних параметров, в сущности подобны описанным выше уравнениям для упругоплас-тического случая. [2]
Основное дифференциальное уравнение, связывающее нефте-насыщение с пластовым давлением, можно обобщить для описания условий, при которых происходит нагнетание газа в продуктивный пласт с целью замедления падения давления и увеличения суммарной нефтеотдачи. Принимается, что газ, нагнетаемый в пласт для поддержания давления, распределяется и равномерно рассеивается по всей нефтяной зоне так, чтобы он равномерно отбирался из скважин совместно с растворенным газом. Результаты интегрирования этого обобщенного уравнения показывают, что закачка в пласт добытого газа замедляет падение пластового давления и в конечном счете приводит к большей нефтеотдаче. Эффект от обратной закачии газа в пласт возрастает с увеличением количества возвращаемого газа по отношению к добываемому газу. [3]
Основные дифференциальные уравнения ( 11 - 1), ( 11 - 2), ( 11 - 3) и решение их для напряженности магнитного поля ( 11 - 4), а также для плотности тока ( 11 - 5) остаются без изменения. [4]
Основное дифференциальное уравнение ( 686) полубезмоментной теории ортотропной слоистой цилиндрической оболочки и граничные условия ( 696) аналогичны соответствующим уравнениям и граничным условиям для балок, лежащих на сплошном упругом основании. [5]
Основное дифференциальное уравнение, связывающее нефте-насыщение с пластовым давлением, можно обобщить для описания условий, при которых происходит нагнетание газа в продуктивный пласт с целью замедления радения давления и увеличе-ния суммарной нефтеотдачи. Принимается, что газ, нагнетаемый в пласт для поддержания давления, распределяется и равномерно рассеивается по всей нефтяной зоне так, чтобы он равномерно отбирался из скважин совместно с растворенным газом. Результаты интегрирования этого обобщенного уравнения показывают, что закачка в пласт добытого газа замедляет падение пластового давления и в конечном счете приводит к большей нефтеотдаче. Эффект от обратной закачки газа в пласт возрастает с увеличением количества возвращаемого газа по отношению к добываемому газу. [6]
Основные дифференциальные уравнения ( 11 - 1), ( 11 - 2), ( 11 - 3) и решение их для напряженности магнитного поля ( 11 - 4), а также для плотности тока ( 11 - 5) остаются без изменения. [7]
Основные дифференциальные уравнения сплошности ( 11 - 3), движения ( П-12, П-13 и П-14) и энергии ( П-51) выражают собой фундаментальные законы сохранения массы импульса ( количества движения) и энергии. Кроме того, эти уравнения содержат подтверждав мне экспериментом гипотезы - закон вязкого трения Ньютона и закон Фурье. [8]
Основные дифференциальные уравнения сплошности (2.3), движения (2.12), (2.13) и (2.14) и энергии (2.51) выражают собой фундаментальные законы сохранения массы импульса ( количества движения) и энергии. Кроме того, эти уравнения содержат подтверждаемые экспериментом гипотезы - закон вязкого трения Ньютона и закон Фурье. [9]
Основные дифференциальные уравнения сплошности (19.1), движения (19.8) и энергии (19.13) выражают собой фундаментальные законы сохранения массы импульса ( количества движения) и энергии. Ньютона и закон Фурье. [10]
Основные дифференциальные уравнения цилиндрической оболочки, которые будут использованы в настоящем исследовании - - это нелинейные уравнения Доннелла. В предыдущих исследованиях при использовании этих уравнений они обычно составлялись относительно функции напряжений в срединной поверхности и поперечного прогиба. [11]
Основное дифференциальное уравнение неравномерного движения для такого русла может быть написано в виде ( фиг. [12]
Основные дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости получаются путем упрощения общих уравнений движения, выведенных в гл. [13]
Основные дифференциальные уравнения общей теории оболочек / / Прикл. [14]
Основные дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости получаются путем упрощения согласно равенствам ( 1), ( 2), ( 3) или ( 4) общих уравнений движения, выведенных в гл. [15]