Основное дифференциальное уравнение

Cтраница 2

Основные дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости получаются путем упрощения общих уравнений движения, выведенных в главе II. [16]

Основные дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости получаются путем упрощения общих уравнений движения, выведенных в гл. [17]

Модели. a - Максвелла. б - Фойхта-Кельвина. / - пружина. 2 - демпфер. [18]

Это основное дифференциальное уравнение описывает механическое поведение материала при постоянном напряжении. [19]

Рассмотрим основное дифференциальное уравнение ( II, 5), приняв в нем Яф. [20]

Составим теперь основное дифференциальное уравнение ( 88) для изогнутой оси кольца. Изгибающий момент М в какой-либо точке С составится из момента силы S и пары сил М0, приложенных в точке Л, и из момента давлении, равномерно распределенных по дуге А С. [21]

Интегрируя основные дифференциальные уравнения гидродинамики, получим решения, содержащие произвольные функции и произвольные постоянные. Для их определения необходимо ввести до -, полнительные условия, носящие название начальных и граничных условий. Рассмотрим прежде всего начальные условия. [22]

Схема механизма теплообмена фрагментов топлива. [23]

Система основных дифференциальных уравнений (5.51) - (5.62) и система замыкающих соотношений (5.63) - (5.71) образуют неравновесную математическую модель для описания параметров, характеризующих паровой взрыв в системе расплав активной зоны - вода. В качестве условий однозначности необходимо задать: ms - массу промежуточной зоны; тс - массу теплоносителя в зоне взрыва; Vgi / VCi - начальное объемное паросодержание в зоне взрыва; Тт [ Х - характерное время смещения; Ariix характерный начальный диаметр частиц, а также эмпирические параметры процесса взрыва: 7fr - характерное время фрагментации; DfT - локальный характерный диаметр фрагментации; Amfr - массу топлива, участвующего во фрагментации. [24]

Линеаризация основного дифференциального уравнения теплопроводности ( 29) производится путем осреднения теплофизиче-ских коэффициентов в узком интервале температур, представления мощности источников линейной функцией температуры и принятия постоянной скорости перемещения источника. При этом не учитываются тепловые эффекты фазовых и структурных превращений. [25]

В основном дифференциальном уравнении гидростатики (1.7) неизвестны две величины: р и р ( значения X, Y и Z, а также координаты точки обычно заданы. Таким образом, для определенности решения необходимо иметь еще одно независимое уравнение, в качестве которого используется так называемое характеристическое уравнение, определяющее собой особенности данной жидкости. [26]

Ричардсон заменяет основное дифференциальное уравнение плоской задачи соответствующим уравнением в конечных разностях и дает вычислительный способ приближенного определения значений функции напряжений внутри заданного контура, если значения этой функции на контуре определены из условий на поверхности. [27]

Так как основное дифференциальное уравнение равновесия элемента (7.44) учитывает геометрическую нелинейность системы ( продольно-поперечный изгиб), то в данном случае матрица жесткости не является величиной, обратной матрице податливости. [28]

В ней основные дифференциальные уравнения движения газа в трубах дополнены слагаемым, учитывающим притоки и отборы газа в уравнениях, а не в граничных условиях. В той же работе методом синус-преобразования Фурье решены некоторые варианты линеаризованной краевой задачи применительно к магистральному транспорту газа при граничных условиях в виде постоянных давлений на концах трубопровода. [29]

Это есть основное дифференциальное уравнение неравномерного установившегося течения в открытом русле, данное Беланже ( 1828 г.) и носящее его имя. [30]

Страницы: 1 2 3 4