Обыкновенное уравнение

Cтраница 1

Обыкновенное уравнение имело бы общее решение, равное константе. В данном примере т 1, п 2, поэтому наиболее общее решение дается одной функцией одной переменной. Если к уравнению добавлено начальное условие г ( 0, у) sin у, то функцию / ( у) sin у легко найти и мы получим частное решение. [1]

Обыкновенные уравнения можно легко привести к интегральному уравнению Вольтерра второго рода. [2]

Для обыкновенных уравнений здесь устанавливается сходимость приближений к решению для самих функций и для производных, кроме наивысшей, входящей в уравнение. Наконец, установлена сходимость при соответствующих условиях при применении метода моментов к решению граничных задач для уравнений эллиптического типа и сделана некоторая попытка оценить порядок разности 1 и - ип в этом случае. [3]

Это - обыкновенное уравнение кинетики обратимой реакции первого порядка с наблюдаемой константой скорости & k ( а Ь), хотя на самом деле реакция протекает бимолекулярно. Можно доказать, что этот вывод имеет общий характер. [4]

Решение этого обыкновенного уравнения с постоянными коэффициентами не составляет труда. [5]

Модули решения обыкновенных уравнений решают обыкновенные дифференциальные уравнения первого порядка и системы обыкновенных дифференциальных уравнений первого порядка. Модули численного интегрирования функций вычисляют определенный интеграл от функций, заданных таблично или выраженных через не-элементарные функции. [6]

Коши для обыкновенного уравнения второго порядка, и на самом деле в определенном смысле ей аналогична. Известная в теории обыкновенных уравнений теорема Коши утверждает, что обыкновенное уравнение ( 2) с аналитическими на интервале а х b коэффициентами и свободным членом в некоторой окрестности точки х, в которой задаются начальные условия, а х Ь, имеет единственное аналитическое решение, удовлетворяющее этим начальным условиям. [7]

Они отличаются от обыкновенных уравнений механики тем, что здесь входят сила Кориолиса и центробежная сила. Материальная точка у нас несвободна, но вынуждена оставаться на поверхности шара. [8]

Уравнение (2.1.3) является обыкновенным уравнением Гельмгольца. [9]

Аналогично могут быть получены обыкновенные уравнения и условия скачков для функций чувствительности. [10]

Вообще, интегральные кривые обыкновенного уравнения порядка п образуют семейство, зависящее от п параметров, a через каждую неособую точку проходит бесконечность порядка ( п 1) интегральных кривых. [11]

Здесь п - порядок системы обыкновенных уравнений; А - некоторая KOHJ станта, фиксированная для данной среды и определяющая условия фазового превращения. [12]

Конвективные ячейки. [13]

В этом приближении получается система обыкновенных уравнений для стационарной конвекции. [14]

Интегрирование этого уравнения ( как обыкновенного уравнения первого порядка) вдоль характеристик ( но не до звуковой линии) позволяет получить оценки снизу для производных inA, inA, W -, Фр через их значения на контуре. Совершаемый затем переход в физическую плоскость ( с учетом гомеоморфности отображения сверхзвуковой области) позволяет получить искомую оценку для градиента скорости, которая означает, что если кривизна контура профиля ограничена, то градиент скорости внутри сверхзвуковой области ограничен. Если скачок имеет сверхзвуковую концевую точку, то в этой точке происходит касание характеристик одного семейства ( точнее, концевая точка скачка - это точка возврата огибающей характеристик одного семейства), поэтому градиент скорости в концевой точке бесконечен. Таким образом, из полученной оценки следует, что при непрерывной деформации гладкого профиля ( изотопии) разрушению непрерывного потенциального течения в сверхзвуковой зоне не может предшествовать образование огибающей характеристик внутри этой зоны. Иначе говоря, скачок может зарождаться только на звуковой линии. [15]

Страницы: 1 2 3 4