Зеемановские уровни

Cтраница 3

На рис. 1.10 эти разрешенные переходы показаны стрелками. Таким образом, энергия кванта СВЧ равна разности энергии зеемановских уровней при двух значениях напряженности постоянного магнитного поля. Следовательно, спектр ЭПР состоит из двух линий, расстояние между которыми равно константе сверхтонкого взаимодействия а. Если а С g H, то разность заселенностей уровней с разрешенными переходами одинакова, а следовательно, одинакова и интенсивность обеих линий. [31]

Поглотив энергию и перейдя на высший зеемановский уровень, частица через некоторое время 7 - время спин-решеточной релаксации - отдает эту энергию окружающим частицам - решетке, и переходит на низший уровень. При наложении магнитного поля с высокой скоростью разность заселенности зеемановских уровней изменяется с конечной скоростью. [32]

Для оценки оптимальной величины отношения сигнал / шум мы должны еще учесть явление насыщения. Однако с ростом поля BI вследствие уменьшения разности населенностей зеемановских уровней наблюдается все большее отклонение от линейного роста, причем это сопровождается дополнительным уширением спектральных линий, и в предельном случае, когда мощность РЧ излучения максимальна, сигнал вообще не наблюдается. [33]

На рис. 1 нанесены также опытные точки работы [5] для смесей Cs-Не и Cs-Аг, снятые при температуре 299 К и атмосферном давлении. Коэффициенты диффузии определены по оптически измеренным временам релаксации неравновесно заселенных зеемановских уровней сверхтонкой структуры атомов цезия. Релаксация происходит из-за соударений атомов цезия с атомами инертного газа и со стенками сосуда. [34]

Сравнение спектров D2O и I - O позволяет сделать выбор между этими двумя моделями. Большая величина расщепления может быть приписана ядерным квадрупольным возмущениям трех зеемановских уровней дейтерия. [35]

Влияние обмена & T-1 2nSv ( 28. [36]

Обычные ЯМР-спектры соответствуют частицам с равновесной заселенностью ядерных зееманов-ских уровней. Если, однако, молекулы образуются из радикалов, испытавших встречи с другими радикалами, то в них может возникнуть неравновесная заселенность зеемановских уровней. [37]

Спектр ЭПР мена спин-решеточной релаксации 7. [38]

Первый переход носит название f / tp-f / op - перехода, второй - flop-flop - перехода. Наиболее интересны f / ip-f / op - переходы, так как в этом случае возбуждение неспаренного электрона на верхний зеемановский уровень под действием высокочастотного излучения приводит к тому, что взаимодействующее с ним ядро переходит на один из нижних зеемановских уровней ядерной спин-системы. [39]

Наблюдаемое уширение линий магнитного резонанса, с одной стороны, может вызываться либо локальными магнитными полями, добавляемыми к внешнему полю, либо вариациями g - фактора за счет анизотропии или пространственной неоднородности образца ( условия негомогенности), а с другой - это уширение линий можно связать с затуханием осциллирующей системы. В последнем случае затухание определяется механизмами перераспределения поглощенной электромагнитной энергии между спинами и превращения е & в тепло при взаимодействии спиновой системы с кристаллической решеткой. Согласно принципу Больцмана, нижние зеемановские уровни более заселены по сравнению с верхними уровнями. [40]

Рассмотрим парамагнитный образец, помещенный в магнитное поле. Предположим, что эти четыре спиновые системы полностью изолированы друг от друга и от решетки. В каждой системе спины заселяют зеемановские уровни в соответствии с больцмановским распределением ( см. гл. [41]

Неспаренные электроны парамагнитных частиц ориентируются в постоянном магнитном поле так, что их собственный момент количества движения ( спин) направлен либо по полю, либо против поля. Разность энергий этих двух состояний ( или зеемановских уровней) есть энергия зеемановского расщепления gfiH, где Н - напряженность постоянного магнитного поля, Р - магнетон Бора, g - фактор спектроскопич. [42]

Неспаренные электроны парамагнитных частиц ориентируются в постоянном магнитном поле так, что их собственный момент количества движения ( спин) направлен либо по полю, либо против поля. Разность энергий этих двух состояний ( или зеемановских уровней) есть энергия зеемановского расщепления g H, где Н - напряженность постоянного магнитного поля, р - магнетон Бора, g - фактор спектроскопич. [43]

Все сказанное относится к сверхтонкой структуре спектра. Тонкая структура возникает в кристаллах вследствие анизотропии g - фактора. При суммарном электронном спине, большем / 2, зеемановские уровни перестают быть эквидистантными, спектр меняется из-за спин-орбитального взаимодействия. Вместо одной линии наблюдается группа линий, положения и интенсивность которых зависят от ориентации поля Н0 относительно кристаллических осей. В жидкостях и растворах тонкая структура не разрешается, имеется лишь некоторое уширение линии. [44]

Резонансные частоты ЯКР обусловлены существованием квадрупольных моментов ядер, характеризующих отклонение от сферич. Радиочастотное магнитное ноле, так же как и при исследовании зеемановских уровней в ЯМР, вызывает индуцированные магнитные дииоль-ные переходы, к-рые обнаруживаются как макро-сконич. Энергия квадрупольного взаимодействия изменяется в широких пределах в зависимости от свойств ядра и структуры кристалла, соответственно частоты ЯКР лежат в диапазоне от сотен кгц до тыс. Мгц. [45]

Страницы: 1 2 3 4