Cтраница 2
Условие пластичности наибольшего касательного напряжения, выражаемое формулами (15.6.6), называется условием Треска - Сен-Венана. Очевидно, что из всех выпуклых контуров, проходящих через шесть точек АВ СА ВС, шестиугольник Треска - Сен-Венана будет внутренним. [16]
Рассмотрим конкретные выражения диссипативной функции для условий пластичности максимального касательного напряжения ( условие Треска), максимального приведенного напряжения и условия Мизеса. [17]
Напомним, что максимальное касательное напряжение в каждой точке упруго-пластического тела, согласно условию Треска - Сен-Венана, не может превышать предела текучести на сдвиг. [18]
Из выражения (11.24) и (11.16) видно, что третья теория прочности совпадает с условиями Треска - Сен-Венана. Эта теория хорошо согласуется с экспериментом при двухосном напряженном состоянии и нашла широкое применение в технике. [19]
Из выражения (1.24) и (1.16) видно, что третья теория прочности совпадает с условиями Треска - Сен-Венана. [20]
Здесь TS о8 / УЗ по условию Мизеса, TS os / 2 по условию Треска - Сен-Венана, ов - предел текучести при растяжении. [21]
Здесь k os / / 3 по условию Мизеса, k os / 2 по условию Треска - Сен-Вена - на, os - предел текучести при растяжении. [22]
В пластической среде внутреннее трение мало ( т - 0) и условие (14.1) переходит в условие Треска тт as К. [23]
В работе М. И. Рейтмана ( 1964) задача о динамическом деформировании жестко-пластической оболочки, материал которой подчиняется условию Треска, решена с использованием вариационного принципа (2.3) и обобщенного метода Ритца. При этом механизм деформирования, в отличие от описанных выше работ, характеризуется не сосредоточенными, а распределенными деформациями удлинения и изгиба. [24]
Можно рассмотреть данную задачу о кручении для стержней из различных материалов, для стержня из материала, моделирующегося условием Треска, для стержня, моделирующегося условием Мизеса, и для стержня из изотропного материала, моделирующегося еще другим условием пластичности. [25]
Век спустя можно согласиться с Треска относительно важности чисто геометрического соотношения для течения различных тел ввиду многочисленности вводившихся позднее физических ограничений на условие Треска в современной пластичности, не подлежит сомнению, что его открытие чисто геометрического свойства течения, независимого от характера материала, было более важным. [26]
На рис. 1 - 3 приведены графики безразмерных компонент напряжений и безразмерного радиального перемещения в зависимости от безразмерного радиуса р для различных значений безразмерного радиуса 0о при b 2а, ( л 0.3. График crz рис. 2 соответствует условию Треска. [27]
Приведенные выше рассуждения совершенно аналогично могут быть использованы в общем случае произвольного числа трещин, расположенных вдоль одной прямой в бесконечной пластине, если к берегам трещины приложены лишь нормальные нагрузки, так что и в этом случае пластические области в решении соответствующей упруго-пластической задачи ( при условие Треска - Сен-Венана) могут представлять собой отрезки на продолжении трещин. Нужно следить, однако, за тем, чтобы в упругой области выполнялось еще условие lo i - o2l о, для главных напряжений. При некоторых значениях параметров нагружения оно начинает нарушаться, тогда вблизи концов трещин возникают вторичные пластические области, скольжение в которых происходит по плоскостям, нормальным к плоскости пластины. [28]
Здесь скобки [ J означают скачок соответствующей величины. Для простоты принято условие Треска. [29]
К контурам отверстий Г придожено такое нормальное давление р 0, что возникшие пластические зоны полностью охватывают отверстия, но не сливаются между собой. Считаем, что в пластическом состоянии выполняется условие Треска - Сен-Венана. В силу геометрической и силовой симметрии упруго-пластические границы конгруэнтны. Обозначим через D внешность контуров Гтп. [30]