Периодические граничные условия

Cтраница 2

И - это конечный объем, на границах которого по предположению выполняются периодические граничные условия. [16]

На границах объема, в который помещается исследуемая система, можно задать периодические граничные условия, если иметь в виду возможность расчета термодинамических свойств для сравнения с макроэкопериментом. Периодические граничные условия позволяют уменьшить влияние границы раздела и тем самым приблизить молекулярно-механическую модель к термодинамическому пределу для бесконечной системы. [17]

Для возможно более полного моделирования поведения бесконечной системы обычно используются так называемые периодические граничные условия, которые иногда называют тороидальными граничными условиями, хотя, строго говоря, следует различать эти два понятия. Любой конфигурации х из N молекул в объеме V соответствует такая же конфигурация в каждой копии V. Это приводит к тому, что каждая конфигурация х порождает периодическую конфигурацию в бесконечной системе. [18]

Чтобы на этом этапе избежать усложнений, связанных с наличием кристаллической поверхности, удобно ввести периодические граничные условия. Представим себе кристалл, состоящий из ионов хлора, причем в направлении осей к, у и z укладывается соответственно - JVi, N % к N ионов. При этом правая поверхность кристалла замыкается на левую, верхняя - на нижнюю, а передняя - на заднюю. В трехмерном пространстве такую систему представить себе трудно, в одномерном же пространстве такая структура соответствует не прямому отрезку с двумя концами, а кольцу ионов. Замыкание кольца соответствует добавлению матричного элемента Я /, характеризующего связь состояний граничных ионов, Периодические граничные условия математически существенно упрощают задачу. Единственная ошибка связана с пренебрежением влиянием поверхности, рассмотрение которого выходит за рамки настоящего анализа. [19]

Для дальнейшего удобно считать, что одномерное пространство имеет конечную длину L, а на границах наложены периодические граничные условия. [20]

Чтобы создать в цепочке тепловое равновесие, мы выделили участок, содержащий 100 атомов, и наложили периодические граничные условия на его концах. [21]

Система, на которую наложены периодические граничные условия. [22]

Чтобы избежать поверхностных эффектов и обойтись перебором конфигураций для системы из небольшого числа частиц, вводят так называемые периодические граничные условия: основную ячейку Монте-Карло окружают ей подобными ( рис. IV. Конфигурации ячеек-образов повторяют конфигурацию основной ячейки, так что достаточно учитывать ( и изменять) координаты частиц в этой основной ячейке. В то же время энергия подсчитывается с учетом того, что частицы основной ячейки взаимодействуют не только друг с другом, но и с частицами соседних ячеек. [23]

Радиальные распределения локальной плотности для воды в цилиндрической поре.| Автокорреляционная функция скорости Чг. [24]

На рис. 7.5 показаны зависимости автокорреляционных функций скорости от времени для ограниченного направления и направлений, по которым накладываются периодические граничные условия. Автокорреляционная функция скорости, соответствующая движению частиц поперек пленки, имеет осциллирующий характер, что связано с ограниченностью системы. [25]

Распределение молекул по скоростям.| Изохоры азота.| Зависимость внутренней энергии азота от температуры.| А Теплофизические свойства газов. [26]

Однако, чтобы столь ограниченное число молекул отражало реальную систему с числом частиц порядка числа Авогадро, введены так называемые периодические граничные условия. [27]

Прямой расчет обычно ведется для одной кубической элементарной ячейки, содержащей N частиц, а для учета взаимодействия этих частиц с частицами соседних ячеек применяется процедура Эвальда и периодические граничные условия. [28]

Множитель в степени / 2 перед квадратной скобкой является здесь произвольным нормировочным множителем, выраженным через массу М атомов, образующих одноатомный кристалл, и число плоскостей Л, в пределах которых применяются периодические граничные условия. В дальнейшем будет показано, что записанное в этом виде уравнение ( 7.15 а) для qm справедливо также для квантового случая, если af и а интерпретировать как операторы рождения и уничтожения для акустической волны. [29]

Множитель в степени / 2 перед квадратной скобкой является здесь произвольным нормировочным множителем, выраженным через массу М атомов, образующих одноатомный кристалл, и число плоскостей Jf, в пределах которых применяются периодические граничные условия. В дальнейшем будет показано, что записанное в этом виде уравнение ( 7.15 а) для qm справедливо также для квантового случая, если о1 и а интерпретировать как операторы рождения и уничтожения для акустической волны. [30]

Страницы: 1 2 3 4