Периодические граничные условия

Cтраница 3

До сих пор мы имели дело исключительно с дискретными модами электромагнитного поля, которые мы получили в рамках искусственного предположения, что поле заключено в воображаемый куб с ребром L и на него наложены периодические граничные условия. Фактически ни один результат, имеющий физический смысл, не зависит от размера куба, и на определенной стадии вычислений этот размер устремляют к бесконечности. Однако, эта процедура не является обязательной для квантования поля и можно иметь дело непосредственно с бесконечной областью пространства. В некоторых отношениях, очевидно, более естественно и элегантно поступить именно так, хотя непрерывное представление, на самом деле, оказывается менее компактным. [31]

Связанные с граничными условиями неустойчивости типа отмеченной в работе [ Swift, Ambrosiano, 1981 ] в разумных приложениях не возникают-такие неустойчивости развиваются, если пересекающие границу частицы снова инжектируются в систему через другую границу с большим qq ( например, периодические граничные условия для частиц с апериодическим потенциалом. Это не та процедура, к которой можно прийти из физических соображений, за исключением случая, когда внешняя цепь вкладывает энергию в плазму. [32]

В третью группу входят граничные условия, влияние которых не достаточно полно изучено. Периодические граничные условия применимы к системам типа гиперкуба и используются при МД-моделировании. Эти граничные условия выбираются для устранения эффектов поверхности при моделировании поведения объемной системы. [33]

На границах объема, в который помещается исследуемая система, можно задать периодические граничные условия, если иметь в виду возможность расчета термодинамических свойств для сравнения с макроэкопериментом. Периодические граничные условия позволяют уменьшить влияние границы раздела и тем самым приблизить молекулярно-механическую модель к термодинамическому пределу для бесконечной системы. [34]

В большинстве их работ точно рассматривалось движение 100 твердых сферических частиц в кубическом ящике. Использовались периодические граничные условия; система в кубическом ящике окружена со всех сторон другими подобными ящиками, так что когда одна частица покидает центральный ящик, другая - входит в него с противоположной стороны. Здесь мы будем ссылаться лишь на некоторые уже рассмотренные выше задачи. Следует ожидать, что очень многие задачи из теории неравновесных процессов, явлений переноса, а также равновесных процессов будут рассмотрены подобным образом в будущем. [35]

Наложим периодические граничные условия, которые заключаются в том, что на протяжении каждого из ребер полости укладывается целое число волн. Физически это связано с тем, что в зависимости от отражающих свойств стенок на них должны находиться либо узлы, либо пучности стоячих волн. [36]

V L3, в котором применимы периодические граничные условия. Так как они распространяются со скоростью c / ris, то за L / ( C / T ] S) секунд через площадь L2 проходит ( пя) фотонов, перенося энергию в йоь ( яа) дж. [37]

V - L3, в котором применимы периодические граничные условия. Так как они распространяются со скоростью c / t ] s, то за L / ( c / r ] s) секунд через площадь L2 проходит ( ns фотонов, перенося энергию в fi ( os ( ns дж. [38]

Предполагалось, что основной образец содержит 64 молекулы. Для уменьшения влияния ограниченного количества частиц на результат используются периодические граничные условия. [39]

Поместим N 256 частиц в МД-ячейку с объемом V. Для сохранения плотности частиц в ячейке наложим на систему периодические граничные условия. Это значит, что используется правило 3.2 Минимума расстояния между отображениями частицы. [40]

Ньютона для системы частиц с заданным парным потенциалом. Для устранения поверхностных эффектов и получения эквивалентности частиц обычно вводят периодические граничные условия. Если этот метод предпочтителен для вычисления динамических характеристик ( например, диффузионных констант), то метод Монте-Карло оказывается удовлетворительным при определе-ии структуры жидкости для данного потенциала взаимодей ствия. Ниже дано сопоставление предпосылок, лежащих в основе приближенных теорий структур, с выводами, полученными при машинном моделировании. [41]

Элементарные ячейки и периодические граничные условия в расчетах по методу Монте-Карло. [42]

Чтобы обеспечить возможность экстраполяции к термодинамическому пределу ( N - - oo, V - oo, отношение N / V конечно), вводят специальные граничные условия. При рассмотрении малых систем с целью имитации бесконечных систем обычно используют периодические граничные условия. В случае кулоновских взаимодействий появляются некоторые специфические трудности из-за их даль-нодействующего характера, поскольку ион в заданной ячейке взаимодействует с ионами во многих окружающих ячейках. Иными словами, следует учитывать электростатическое взаимодействие выделенного иона не только с остальными N - 1 ионами в данной ячейке, но и со всеми периодическими повторениями этих частиц в других ячейках. [43]

В работах [16-18] был предложен подход к решению задачи о дефектах ( примесных и адсорбционных центрах), позволяющий частично преодолеть указанную трудность и в то же время сохраняющий молекулярный характер модели кристалла. Суть его заключается в том, что на фрагмент кристалла накладываются периодические граничные условия Борна - Кармана. Чтобы отличать фрагменты, замкнутые циклическими граничными условиями, от кластеров, будем называть их в дальнейшем квазимолекулами. [44]

В работе Рамана flOj приведены результаты исследования системы частиц, масса и взаимодействие которых достаточно хорошо соответствуют аргону, методом молекулярной динамики. Количество частиц в основном образце, на границы которого были наложены периодические граничные условия, составляло 864, К сожалению, была изучена лишь одна точка на термодинамической поверхности аргона, близкая к тройной. [45]

Страницы: 1 2 3 4