Cтраница 1
Усреднение уравнений (4.14) по второй фазе у приводит к виду, совпадающему с усредненными уравнениями возмущенного движения осесимметричных тел, рассмотренными в гл. [1]
Усреднение уравнений электронной теории позволяет перейти к уравнениям Максвелла для макроскопического электромагнитного ноля. Это усреднение производится по интервалам времени, значительно большим, чем периоды внутриатомных и внутримолекулярных процессов ( периодов обращения электронов, периодов вращения и колебаний молекул), и по объемам поля, во много раз превосходящим объемы атомов и молекул. [2]
Усреднение уравнений электронной теории позволяет перейти к уравнениям Максвелла для макроскопического электромагнитного поля. Это усреднение производится по интервалам времени, значительно большим, чем периоды внутриатомных и внутримолекулярных процессов ( периодов обращения электронов, периодов вращения и колебаний молекул), и по объемам поля, во много раз превосходящим объемы атомов и молекул. [3]
Путем усреднения уравнения ( 7 - 31 г) по всем ориентациям получить энергию хаотически движущейся системы не всегда удается. [4]
Путем усреднения уравнений движения жидкости получаются уравнения для корреляционных тензоров второго и более высоких рангов. Выводимая таким образом система всегда оказывается незамкнутой и для ее замыкания предлагались различные способы, основанные на физических соображениях. [5]
После усреднения парциальных уравнений сохранения с помощью процедуры, которая изложена в разд. [6]
В целях усреднения уравнений электродинамики Лоренц ввел понятие физически бесконечно малой области пространства - такой области, которая намного больше размеров микроскопических ( атомных и молекулярных) неоднородностей вещества, но намного меньше размеров макроскопических неоднородностей, соответствующих границам тел или включений. Тогда, проводя усреднение по таким физически бесконечно малым областям, мы получаем вместо микроскопических характеристик поля ( и среды) некоторые сглаженные характеристики, тем не менее остающиеся функциями координат и времени. [7]
Следует отметить, что усреднение уравнений переноса при определенных предположениях можно осуществить в рамках функционального описания. Частично они отражены в данной главе. [8]
Следует заметить, что операция усреднения уравнений (1.30) касалась лишь усреднения плотности зарядов ре, входящих в состав вещества. [9]
Максвелла в веществе, получаются посредством усреднения уравнений электромагнитного поля в пустоте. Мы выполним этот переход, рассматривая последовательно частные случаи, выделенные в предыдущем пункте. [10]
Ниже эти неравенства будут использованы для приближенного усреднения уравнения Больцмана по ансамблю случайных полей. Необходимость усреднения вызвана тем, что функция распределения / И ЙвО быстро осциллирует в пространстве и во времени, следуя изменениям случайного поля. [11]
Кроме того, непонятно, как проводить усреднение уравнения (13.9) по времени. [12]
Ничто в принципе не мешает нам сделать новое усреднение уравнения (38.24) с другим значением г таким образом, чтобы ( /) и ( /) обратились в нуль, но это означало бы потерю большей части информации о системе. Отыскание оптимальной величины интервала усреднения может оказаться непростым делом, но в статистической механике требуется лишь принципиальная возможность найти такой интервал. Поскольку уравнение (38.23) линейно, ему удовлетворяет функция распределения, усредненная как по малому, так и по большому интервалу времени. В общем случае, однако, дело обстоит совсем не так. [13]
Основные уравнения электродинамики сплошных сред получаются посредством усреднения уравнений электромагнитного поля в пустоте. [14]
Основные уравнения электродинамики сплошных сред получаются путем усреднения уравнений электромагнитного поля в пустоте. [15]