Cтраница 2
Здесь dT - дифференциальная вероятность распада в единицу фазового объема dO, множитель 1 / 2 отражает то обстоятельство, что по поляризациям мюона мы усредняем, а не суммируем; множитель 2т ( где т - масса мюона) связан с выбранной нами нормировкой волновых функций частиц. [16]
Сначала усредняем - оператор по волновым функциям неизменных ( основных) состояний обоих атомов ( при заданных координатах их ядер FI и Г2), а также по фотонному вакууму - в начале и в конце процесса фотоны отсутствуют. [17]
Сначала усредняем S-оператор по волновым функциям неизменных ( основных) состояний обоих атомов ( при заданных координатах их ядер FI и г2), а также по фотонному вакууму - в начале и в конце процесса фотоны отсутствуют. [18]
Фактическое усреднение оператора возмущения (72.2) по невозмущенным состояниям электронной оболочки производится в два этапа. Прежде всего усредняем по электронному состоянию атома с заданными величинами L и S полных орбитального момента и спина атома, но не по их направлениям. [19]
Фактическое усреднение оператора возмущения ( 72 2) по невозмущенным состояниям электронной оболочки производится в два этапа. Прежде всего усредняем по электронному состоянию атома с заданными величинами L и 5 полных орбитального момента и спина атома, но не по их направлениям. [20]
Фактическое усреднение оператора возмущения (72.2) по невозмущенным состояниям электронной оболочки производится в два этапа. Прежде всего усредняем по электронному состоянию атома с заданными величинами L и S полных орбитального момента и спина атома, но не по их направлениям. [21]
На первом этапе усредняем по быстрым осцилляциям фазы. [22]
Усреднение этого выражения осуществляется в два этапа. Прежде всего, усредняем по распределению ( максвелловскому) скоростей молекул V. [23]
Получившиеся выражения складываем и усредняем по элементарному объему. [24]
В процессе когерентного усреднения ( известного также как линейное, предде-текторное, или векторное усреднение), ключевую роль играет временная сетка, используемая для дискретизации исходного сигнала: мы накапливаем множество последовательностей отсчетов смеси сигнала с шумом, причем необходимо, чтобы начальная фаза сигнала во всех этих последовательностях была одна и та же. Например, когда мы усредняем синусоиду, смешанную с шумом, для когерентного усреднения необходимо, чтобы начальная фаза синусоиды была одинаковой во всех последовательностях отсчетов. Когда это требование выполняется, усреднение синусоиды дает ее истинные отсчеты. Смысл этого в том, что когерентное усреднение уменьшает дисперсию шума, сохраняя в то же время неизменными отсчеты сигнала, которые синхронны, или когерентны, относительно начала интервала накопления. [25]
Однако результат численного интегрирования неточен вследствие ошибок измерений и неточности самого процесса интегрирования. Поэтому задаваясь несколькими рядами значений аир, усредняем х методом наименьших квадратов. [26]
Наш подход отличается в некоторых деталях от подхода Уизема ( см. гл. Там, где Уизем усредняет по фазе, используя метод двух времен, мы усредняем по фазовому сдвигу, который определяет некоторое семейство решений. Важно отметить, что это отличие от теории Уизема совершенно не сказывается на алгоритме решения. [27]
Любая информация на этот счет может дать ключ к загадке или по крайней мере хоть что-то сообщить о ней. Вот одно интересное явление: если мы измеряем ток ( а он, как мы знаем, устойчивее, чем градиент потенциала), скажем над морем, и при тщательном соблюдении предосторожностей, очень аккуратно все усредняем и избавляемся от всяких ошибок, то мы обнаруживаем, что остаются все же какие-то суточные вариации. Среднее по многим измерениям над океанами обладает временной вариацией примерно такой, какая показана на фиг. Ток меняется приблизительно на 15 % и достигает наибольшего значения в 7 часов вечера по лондонскому времени. Самое странное здесь то, что, где бы вы ни измеряли ток - в Атлантическом ли океане, в Тихом ли или в Ледовитом, - его часы пик бывают тогда, когда часы в Лондоне показывают 7 вечера. [28]
Если всюду выполняется равенство К К, то мы будем использовать в правой части числа фотонов (6.113), как в обычных скоростных уравнениях. Предположим теперь, что колебания К не синхронизованы по фазе. Вообразим, что мы усредняем по фазам обе части уравнения ( 6.1 14), и предположим, что фазы некоррелированы. Тогда в правой части уравнения (6.114) выпадут все величины, для которых К fc К. [29]
Некогерентное интегрирование не уменьшает средний уровень мощности шума, но оно уменьшает вариации уровня мощности шума, поскольку мы работаем только с модулями отсчетов БПФ, и все бины БПФ, содержащие шум, положительны. С другой стороны, когда мы усредняем комплексные бины БПФ, комплексные шумовые бины могут быть как положительными, так и отрицательными. [30]