Возмущение - скорость
Cтраница 1
Возмущение скорости ( по сравнению со скоростью YI натекающего потока) мало уже при всяком сверхзвуковом обтекании тонкого заостренного тела. [1]
Возмущение скорости ( по сравнению со скоростью Vi натекающего потока) мало уже при всяком сверхзвуковом обтекании тонкого заостренного тела. [2]
Возмущение скорости ( по сравнению со скоростью YI натекающего потока) мало уже при всяком сверхзвуковом обтекании тонкого заостренного тела. [3]
 |
Распределение скорости жидкости v при движении в ней частицы со скоростью и. [4] |
Возмущение скорости в жидкости, возникающее при движении в ней сферы, убывает обратно пропорционально расстоянию от сферы. [5]
Возмущение скорости ( по сравнению со скоростью YI натекающего потока) мало уже при всяком сверхзвуковом обтекании тонкого заостренного тела. [6]
Определим возмущения скоростей и давления формулами ( IV. Чтобы получить для них граничные условия, проинтегрируем уравнения (IV.19) и (IV.152) по х вдоль переходной зоны, считая, что граница раздела слабо искривлена. [7]
Когда возмущение скорости достигает нескольких процентов от UQ, начинают проявляться нелинейные эффекты. В то же время начинается взаимодействие гармоник, проявляющееся, в частности, в уменьшении скорости роста основной гармоники, появлении высших ( рис. 6.106, линия 2) и комбинационных ( линия 4) гармоник. Быстрый рост энергии субгармоники ( линия 3) и комбинационной гармоники ( 4) происходит не только за счет энергии среднего течения, но и за счет энергии других составляющих спектра, в частности гармоники с волновым числом 2k ( линия 2), чья энергия после момента времени т 1 0 начинает уменьшаться. В среднем степень ее уменьшения имеет тот же порядок, что и энергия, приобретаемая субгармоникой и комбинационной гармоникой. [8]
Определим возмущения скоростей и давления формулами ( IV. Чтобы получить для них граничные условия, проинтегрируем уравнения (IV.19) и (IV.152) по х вдоль переходной зоны, считая, что граница раздела слабо искривлена. [9]
Если возмущение скорости роста кристалла задано выражением (111.88), то из решения уравнения (111.86) с граничными условиями (111.87), которое здесь не приводится в силу его громоздкости, следует, что наложение синусоидальных колебаний с произвольно выбранной частотой на среднюю скорость кристаллизации приводит к установлению колебаний концентрации примеси на поверхности раздела фаз той же частоты, что и колебания скорости роста. Это вызывает неравномерное поступление легирующих примесей в кристалл, которые вследствие малой дифузии образуют в нем примесные полосы. [10]
Малость возмущений скорости сохраняется, но характер этой малости будет различным для продольных ( vx) и поперечных ( vy) составляющих. [11]
Помимо возмущений скорости и давления, которые объединяются понятием акустических возмущений, течением могут переноситься волны энтропии. В тех случаях, когда колебания в системе носят гармонический характер, возмущения энтропии, переносимые течением, имеют вид синусоидальных волн, как это было показано во второй главе. [12]
Следовательно, возмущение скорости обратно пропорционально расстоянию от тела. [13]
 |
Границы устойчивости на плоскости ( Ra. -, Gr для разных чисел Прандтля после минимизации по волновому числу. сплошные кривые - стационарная мода, Штриховые - волновая. [14] |
Уравнения для возмущений скорости v, температуры Т, давления р и поля Е получаются путем линеаризации системы уравнений конвекции и уравнений Максвелла около основного течения. [15]
Страницы: 1 2 3 4