Cтраница 2
Вызванное этими вихрями возмущение скоростей постепенно сглаживается благодаря внутреннему трению жидкости, и на достаточном расстоянии позади пластинки движение жидкости можно считать приближенно опять невозмущенным. [16]
Это уравнение для возмущения скорости вместе с граничными условиями, вытекающими из (2.11), (2.12), и соответствующими начальными условиями определяет эволюцию возмущений вблизи состояния равновесия. [17]
Вектор 5 описывает возмущение скорости, но ему не соответствует скаляр. Наконец, тензор (11.2.3) описывает ортогональные х возмущения метрики ( без возмущений скорости и плотности), чему соответствуют распространяющиеся по Вселенной гравитационные волны. [18]
Здесь не учитываются возмущения скорости и концентрации ионов, так как в волнах с частотой сог ионы практически не участвуют, а в ионно-звуковых волнах можно пренебречь возмущением скорости ионов. При вычислении / ( 2) необходимо учесть, что рассматриваются длины волн, много меньшие ларморовского радиуса электронов и де-баевского радиуса. [19]
Положим, что возмущения скорости жидкости затухают на бесконечности, а касательные напряжения на границе раздела фаз уравновешены градиентами поверхностного натяжения. [20]
Указанный закон изменения возмущения скорости непосредственно связан ( как было отмечено Я.Б. Зельдовичем) с сохранением момента. Момент небольшого участка вещества, в котором произошло вращательное возмущение, по порядку величины равен d3 I v, где I - линейные размеры участка. [21]
Рассмотрим сначала вид возмущений скорости. [22]
Вызванно: этими вихрями возмущение скоростей постепенно сглаживается благодаря внутреннему трению жидкости, и на достаточном расстоянии позади пластинки движение жидкости можно считать приближенно опять невозмущенным. [23]
Первая задача определяет спектр возмущений скорости и температуры жидкости в отсутствие магнитного поля; эти возмущения ( при подогреве снизу) монотонно затухают или нарастают в зависимости от значения параметра - числа Рэлея. Вторая задача дает спектр нормальных возмущений магнитного поля в неподвижной проводящей жидкости; легко убедиться в том, что все эти возмущения монотонно затухают. При отсутствии внешнего поля оба типа возмущений совершенно независимы. Будем называть первые из этих возмущений конвективными, а вторые - магнитными. Обе задачи являются самосопряженными, и поэтому их решения могут быть выбраны вещественными. [24]
На твердых границах слоя возмущения скорости обращаются в нуль. [25]
Таким образом, поля возмущений скорости и давления при обтекании любого профиля из семейства (19.8) потоком газа с любым значением показателя адиабаты у и с любым значением числа М 1 подобны между собой. [26]
Условие обращения в нуль возмущения скорости на поверхности ячейки кажется слишком ограничительным предположением. Эта гипотеза дополняется более разумным, чем у Симхи, предположением о связи указанного радиуса с концентрацией твердой фазы. В частности, вместо предположения Симхи о твердой сферической оболочке Хаппель предположил, что возмущение, вызванное присутствием каждой сферы, сосредоточено в жидкой ячейке, на поверхности которой отсутствует трение и обращается в нуль нормальная составляющая возмущений скорости. Внешняя жидкая оболочка, окружающая частицу, содержит, по предположению, столько жидкости, что ее объемная доля в ячейке совпадает с объемной долей жидкости в суспензии. Эта же модель свободной поверхности была использована в предыдущей главе при вычислении скорости осаждения и перепада давления в потоке жидкости через взвесь, состоящую из сферических частиц. Ниже следует подробное изложение. [27]
В этом случае амплитуда возмущений скорости зависит от масштаба возмущений или от охваченной возмущением массы. [28]
Условия (38.5) и (38.6) связывают возмущения скоростей по обе стороны пламени. Для того чтобы связать и возмущения давления, необходимо ввести третье условие. [29]
Полученное решение показывает, что возмущение скорости распространяется в виде бегущей волны вправо по трубопроводу от начального сечения со скоростью с, вызывая при этом бегущую волну давления, превышающего первоначальное его значение р0 на величину р0с, где VD - скорость закачки, в начальном сечении трубопровода. [30]