Пространственное возмущение

Cтраница 3

Рейнольдса, соответствующее неустойчивости изотермического течения Пуазейля относительно плоских возмущений. Последнее обстоятельство согласуется с известной теоремой Сквайра, согласно которой пространственные возмущения изотермического течения Пуазейля приводят к более высоким критическим числам Рейнольдса, чем плоские. [31]

Как будет видно из приводимых ниже результатов, полученных в [11], в случае стационарного конвективного течения между параллельными плоскостями также могут быть получены преобразования, аналогичные преобразованиям Сквайра. Они показывают, что в определенной области параметров - числа Прандтля и угла наклона слоя - кризис течения вызывается растущими пространственными возмущениями. [32]

Распределение коэф - вблизи стенки, доказательст-фициента перемежаемости в частности яп ля. [33]

Вследствие этого местные возмущения потока на стенке не успевают вызвать изменений характеристик потока во внешней части пограничного слоя или же вызывают только слабые изменения их. Во всяком случае, в потоках с переменным градиентом давления местные возмущения со стороны стенки проявляются во внешней части слабее, чем Пространственные возмущения, вызванные, в частности, продольным градиентом давления. [34]

Течение между параллельными дисками, вращающимися с одинаковой скоростью относительно параллельных, но смещенных осей, представляет собой типичный пример деформирования, при котором слабые периодические пространственные возмущения накладываются на движение жидкости как квазитвердого тела. Малое радиальное смещение осей вращения на величину а в направлении оси у приводит к тому, что каждый элемент среды испытывает периодическое изменение скорости. [35]

Итак, если внешнее поле произвольно ориентировано относительно слоя, то критическое значение числа Рэлея определяется лишь поперечной к слою ( вертикальной) составляющей внешнего поля. Таким образом, при критическом значении числа Рэлея возможны пространственные возмущения с различным соотношением k и &2. Наличие продольной ( горизонтальной) составляющей магнитного поля снимает это вырождение: наиболее опасные критические возмущения имеют форму конвективных валов, оси которых параллельны продольной составляющей поля. [36]

Последний член в уравнении ( 1), вероятно, характеризует такое отклонение от равновесного потока, которое обусловлено пространственной неоднородностью системы. Следовательно, выражение ( 1) не соответствует наиболее общему решению уравнения Больцмана для произвольных отклонений от равновесного состояния. Переход к этому решению должен быть связан с учетом релаксации пространственных возмущений функции распределения, а величина новых членов в нем зависит от соотношения времени релаксации и времени между столкновениями. [37]

Критическое волновое число в зависимости от угла наклона.| Фазовая скорость критических возмущений ст 6Q j / ( kmGrm в зависимости от угла наклона. [38]

При малых числах Прандтля во всей области углов наклона наиболее опасны плоские возмущения. Иная ситуация имеет место при немалых Рг: плоские возмущения более опасны, если угол наклона к вертикали меньше некоторого а. При а а абсолютный минимум критического числа Grm переходит к пространственным возмущениям. [39]

Итак, в отличие от изотермических потоков, для конвективного течения плоские возмущения отнюдь не всегда наиболее опасны. Ситуация определяется двумя параметрами - числом Прандтля и углом наклона. При достаточно больших значениях числа Прандтля1) и a а наиболее опасны пространственные возмущения. С уменьшением Р расширяется область углов, внутри которой главную опасность представляют плоские возмущения. [40]

F ( a2) были найдены для многих типов граничных условий. Здесь рассматриваются лишь наиболее интересные результаты. Общей их особенностью является использование предположения о том, что ограничивающие течение области, находящиеся выше и ниже горизонтального слоя жидкости ( рис. 13.1.1), обладают очень высоким коэффициентом теплопроводности по сравнению с жидкостью, вследствие чего пространственные возмущения температур в жидкости f ( y, г) и Q ( x) не проникают в пограничные области. [41]

Здесь рассматриваются лишь наиболее интересные результаты. Общей их особенностью является использование предположения о том, что, ограничивающие течение области, находящиеся выше и ниже горизонтального слоя жидкости ( рис. 13.1.1), обладают очень высоким коэффициентом теплопроводности по сравнению с жидкостью, вследствие чего пространственные возмущения температур в жидкости f ( y, z) и Q ( x) не проникают в пограничные области. [42]

Выше уже описывался акустический метод фильтрации сильного узкополосного сигнала, названного нами методом темного поля, поскольку он, в принципе, позволяет решить те же задачи. Для реализации этого метода достаточно малой антенны, фокусируемая антенна больших размеров не требуется. Размер антенны должен обеспечивать требуемое угловое разрешение наблюдаемых неоднородностей. Однако этот метод эффективно работает, когда существуют лишь большие объемные неоднородности, создающие малоугловые пространственные возмущения поля. Большую роль в условиях мелкого моря играет рассеяние волн взволнованной поверхностью и неровностями дна моря. Такие структуры рассеивают падающее излучение в широком секторе углов. [43]

Потенциально неустойчивая стратификация делает необходимым исследование пространственных возмущений. Зависимость формы профиля основного течения от Ra и наличие в уравнении переноса тепла дополнительного члена, учитывающего продольный градиент, делают невозможным сведение пространственной задачи к плоской. Между тем есть основания думать, что, как и в случае наклонного слоя, при определенных условиях ( преобладающая роль стратификационного механизма неустойчивости) пространственные возмущения могут стать наиболее опасными. Как можно видеть из уравнений (8.8), такие возмущения не взаимодействуют с основным потоком. Амплитудная задача не содержит скорости и температуры основного течения. [44]

Значения lok ( p) l2 при k Ф О представляют вклад в распределение импульса пространственных фурье-компонент полной функции распределения. В таком представлении все пространственные компоненты дискретны. Однако при D - со разница между различными значениями вектора k, соответствующими различным значениям п, делается сколь угодно малой и состояния системы ak становятся непрерывными. Поскольку k - - l - длина волны в разложении Фурье, lakl2 оказывается вкладом пространственных флуктуации данной длины волны в распределение импульса. Пространственное возмущение однородной системы вызвано возмущением скорости движения звезд, и ak ( p) связывает эти два вида возмущений. [45]

Страницы: 1 2 3 4