Непрерывное возмущение

Cтраница 2

Из уравнения ( 8) следует, что трещинные коллекторы в гранитои-дах характеризуются значительно большей микронеоднородностью, чем обычные гранулярные. Поэтому, если в гранулярных коллекторах движение жидкости спокойное, то в трещинных коллекторах, в силу высокой структурно-текстурной неоднородности, движущаяся жидкость будет подвергаться непрерывному возмущению отдельных струек, причем эти возмущения будут более значительными, чем в обычной пористой среде. [16]

Поскольку волновая функция Ф в уравнениях ( Б-19) и ( Б-20) является, по крайней мере во втором приближении, собственной функцией стационарного состояния Я0 Н ( разложенной по невозмущенным собственным функциям), оказывается, что медленно налагаемое возмущение не вызывает переходов между собственными состояниями возмущенной системы. Другими словами, если система была помещена первоначально в невырожденное состояние и затем медленно налагалось возмущение, система всегда будет находиться в некотором собственном состоянии возмущенного гамильтониана. Если, налагая непрерывное возмущение, можно перейти от одной системы к другой, то с каждым собственным состоянием одной системы можно связать определенное собственное состояние другой системы. Это и есть так называемый принцип адиабатичности Эрснфеста, согласно которому, если окружение изменяется достаточно медленно, система всегда будет оставаться на определенном квантовом уровне. Это аналогично принципу непрерывности нормальных колебаний в теории колебаний. Приведенное выше доказательство справедливо только при использовании приближения теории возмущений второго порядка. [17]

Нестационарный характер распространения пламени в трубах обусловлен воздействием на фронт пламени стенок трубы, истечения сгоревшего газа и, в частности, неравномерного распределения его скорости по сечению трубы; акустических колебаний цилиндрического столба газа. Но сама возможность воздействия на пламя движения газа обусловлена тем, что скорость распространения пламени меньше скорости распространения механических возмущений, создаваемых пламенем. Это предшествующее пламени непрерывное возмущение в свежем газе ( chasse ргеа - lable, по французской терминологии) и есть общий источник нестационарности медленного горения в трубах. Значительная часть факторов, нарушающих стационарное распространение пламени, может быть элиминирована по крайней мере в случае достаточно медленно горящих смесей, в сферических пламенах, поскольку при этом распространение пламени и расширение продуктов сгорания происходит без какого-либо влияния стенок. [18]

Нестационарный характер распространения пламени в трубах обусловлен воздействием па фронт пламени стенок трубы, истечения сгоревшего газа и, в частности, неравномерного распределения его скорости по сечению трубы; акустических колебаний цилиндрического столба газа. Но сама возможность воздействия на пламя движения газа обусловлена тем, что скорость распространения пламени меньше скорости распространения механических возмущений, создаваемых пламенем. Это предшествующее пламени непрерывное возмущение в свежем газе ( chasse ргеа - lable, по французской терминологии) и есть общий источник пестационар-ности медленного горения в трубах. Значительная часть факторов, нарушающих стационарное распространение пламени, может быть элиминирована по крайней мере в случае достаточно медленно горящих смесей, в сферических пламенах, поскольку при этом распространение пламени и расширение продуктов сгорания происходит без какого-либо влияния стенок. [19]

Зависимости р и х, от ф ( при k 1 4.| Изоэнтропийное истечение газа из сопла с косым срезом. [20]

Рассмотрим процесс расширения газа в косом срезе сопла. В основу расчета косого среза кладется теория обтекания тупого угла сверхзвуковым потоком. Согласно этой теории обрыв стенки в точке В ( рис. 22) является источником непрерывных возмущений, в результате которых возникают звуковые волны разрежения. Эти волны образуют некоторый пространственный конус ( на плоскости - угол К ВК), в пределах которого происходит поворот потока на угол б, соответствующий расширению газа от давления в сечении ВС до давления Pi за направляющим аппаратом. [21]

Работа связи на ведомом шкиве.| Работа связи на ведущем шкиве. [22]

На ведомом шкиве ( рис. 28) зона / начинается от точки В, где элемент связи с постоянным натяжением 52 набегает на шкив и вместе с ним поворачивается до точки С, где эта зона заканчивается. Натяжение S2 в этой зоне всюду сохраняется постоянным, но происходят изгиб связи и прижатие ее к поверхности шкива, а также возникает вращение элементов связи. По этим причинам в точке набегания В почти скачком появляются центробежные силы и лишь немного медленнее изгиб и противодавление, из-за которых равномерные напряжения растяжения по толщине связи h перераспределяются в неравномерные. Таким образом, окрестность точки В подвергается непрерывному возмущению. [23]

Причем, это смещение может происходить скачком или непрерывно по закону, заранее неизвестному. Другие возмущения могут проявляться в форме деформации экстремальной поверхности или изменения линейных параметров - объекта и регуляторов. Кроме этого, на систему могут действовать как регулярные непрерывные возмущения, так и возмущения, носящие случайный характер в виде помех. В этом случае возникает дополнительная проблема помехоустойчивости. [24]

Современные системы автоматизированного электропривода, кроме управления пуском, торможением и реверсом, осуществляют также автоматическое регулирование ряда величин. Так, в системе управления двигателями реверсивного прокатного стана при одиночном приводе рабочих валков необходимо автоматически поддерживать постоянство линейной скорости на их поверхности. В станах холодной прокатки система управления наряду с другими режимами должна обеспечить автоматическое регулирование постоянства натяжения полосы металла с весьма большой точностью. Характерным для этих систем является весьма большой коэффициент усиления и непрерывные возмущения в виде изменяющегося момента нагрузки. [25]

В настоящей главе излагаются общие положения о методе Галеркина и проекционных методах. Выясняется связь между этими методами. Устанавливаются критерии их применимости. Важными для дальнейшего являются теоремы об устойчивости проекционных методов при малых по норме или вполне непрерывных возмущениях. [26]

Зависимость удельного теплового потока q и коэффициента теплоотдачи а от температурного напора при кипении жидкости. 1 - область теплоотдачи свободной конвенцией, 2 - пузырьковое кипение, 3 - пленочное кипение. [27]

Кипением называют процесс парообразования на поверхности нагрева и в толще жидкости. Известны два вида кипения: пузырьковое и пленочное. При пузырьковом кипении па поверхности нагрева, в так называемых центрах парообразования, возникают отдельные пузырьки пара, которые некоторое время остаются на поверхности, увеличиваются в объеме, а затем отрываются и уходят в толщу жидкости. Основная часть поверхности, свободная от центров парообразования, омывается жидкостью. Отрыв пузырей от поверхности вызывает непрерывные возмущения в слое, прилегающем к поверхности, и интенсифицирует теплообмен между этой инертной частью жидкости и поверхностью нагрева. Движение пузырей в толщу жидкости вызывает интенсивное перемешивание ее, вследствие чего нагретые частицы жидкости выносятся в основную массу, а более холодные - к поверхности нагрева. Такой механизм теплообмена обусловливает высокую интенсивность теплоотдачи. [28]

Страницы: 1 2