Реальная волна

Cтраница 3

В ГВ смешаны изменения метрики, как связанные с физическим процессом распространения волны, который, как мы покажем, приводит к вполне наблюдаемым эффектам, так и порождаемые осциллирующими преобразованиями координат. В том, что форма ( 11) соответствует реальной волне, проще всего убедиться, вычисляя инвариант К % fo erKO показать, что он не исчезает для волн типа ( 11) и обращается в нуль для волн, которые можно убрать калибровочным преобразованием. [31]

В частности, понятие дебройлевская волна не связано с какой-либо реальной волной. И дифракция электронов не связана с реальными волнами. Я прихожу к мысли, что с волновыми представлениями следует обращаться осторожно. Как видно, волны бывают слишком разные. К сожалению, об этом иногда забывают. В представлениях о природе света когда-то господствовала точка зрения, согласно которой свет рассматривался как поток мелких корпускул. [32]

Вычислим теперь дифракцию, которую можно наблюдать вблизи от фокуса линзы О ( фиг. По теореме Гун деформация А поверхности плоской волны перед преломлением сохранится и после прохождения через линзу: отклонение реальной волны от идеальной сферической, следовательно, равно А. Поскольку смещение s штрихов решетки - величина периодическая, то деформация А также будет периодической и волновая поверхность будет иметь вид, показанный на фиг. [33]

Вообразим, что для выделения электрона мы воспользовались заслонкой, которую приоткрываем на короткое время. Благодаря общности математических законов и без вычислений нетрудно представить себе результаты такой операции, руководствуясь аналогией с выделением группы реальных волн, когда для этой цели применена такая же заслонка, как для выделения электрона. [34]

Падающая волна передается без ослабления, но в общем случае претерпевает сдвиг по фазе на величину р, зависящую от частоты. Соответствующая полоса частот называется полосой пропускания фильтра. Условное распространение через четырехполюсник определяется распространением реальной волны, характеризующейся переменной фазой и постоянной амплитудой. [35]

На практике мы всегда имеем дело с группой волн, так как синусоидальных волн, бесконечных в пространстве и времени, в природе не существует. Таким образом, любая реальная волна распространяется с групповой скоростью. Только в среде, лишенной дисперсии, реальная волна распространяется со скоростью, совпадающей с фазовой скоростью бесконечных синусоидальных волн, результатом сложения которых она образована. [37]

Немедленное определение движущей силы рынка. [38]

Мы должны рассмотреть еще одну маленькую деталь, чтобы увеличить нашу точность в подсчете волн. MACD будет двигаться в обратном направлении ( но не к нулю), а затем возвращаться снова назад и генерировать дивергенцию, сообщая нам, что это - волна 5 из большой волны 3, а потому пик большей волны 3 находится в этой точке. Основываясь на этой ошибке, они занимают новые позиции в противоположном направлении и бывают убиты позже, как только развивается реальная волна 5 и останавливает затем их. [39]

Но такое решение уравнению Шредингера не удовлетворяет, поскольку последнее, в отличие от (4.21), содержит лишь первую производную по времени, и поэтому его решение принципиально комплексно. Данный факт является весьма существенным для понимания смысла квантовомеханического уравнения. Хотя в дальнейшем мы и будем говорить о волнах бегущих или стоячих, о пучностях или узлах, но будем делать это исключительно для наглядности. Никаких реальных волн, распространяющихся в физической среде, волновая функция не описывает. Истинный смысл решения уравнения Шредингера - фф - есть плотность вероятности нахождения частицы в данной точке пространства. [40]

Как видно, полученная форма деформированной волны хорошо соответствует характеру деформации волны, наблюдаемому экспериментально. Пунктиром на рис. П-3 показана деформация фронта волны, полученная для бесконечно длинной волны с тем же фронтом. Как видно из графика, начальные части фронта для конечной и бесконечно длинной волн практически совпадают, но затем они расходятся еще до максимума деформированной волны. Поэтому рассчитывать деформацию фронта реальных волн, считая их бесконечно длинными, можно лишь приближенно, причем ошибка увеличивается при уменьшении длины волны и увеличении пройденного волной пути вдоль линии. [41]

До сих пор мы изучали только синусоидальные волны, для возбуждения которых необходимо, чтобы источник волн совершал незатухающие, гармонические колебания. В действительности все реальные источники не удовлетворяют этому условию хотя бы потому, что обладают конечным запасом энергии и, следовательно, колеблются не бесконечно долго, а в течение ограниченного промежутка времени. Следовательно, все реальные волны в той или иной степени отличаются от синусоидальных. В связи с этим естественно возникает вопрос: применимы ли к реальным волнам соотношения, справедливые для синусоидальных волн. Подробное рассмотрение этого вопроса достаточно сложно и выходит за рамки нашего курса. [42]

До сих пор мы изучали только синусоидальные волны, для возбуждения которых необходимо, чтобы источник волн совершал незатухающие, гармонические колебания. В действительности все реальные источники не удовлетворяют этому условию хотя бы потому, что обладают конечным запасом энергии и, следовательно, колеблются не бесконечно долго, а в течение ограниченного промежутка времени. Следовательно, все реальные волны в той или иной степени отличаются, от синусоидальных. В связи с этим естественно возникает вопрос: применимы ли к реальным волнам соотношения, справедливые для синусоидальных волн. Подробное рассмотрение этого вопроса достаточно сложно и выходит за рамки нашего курса. [43]

До сих пор мы изучали только синусоидальные волны, для возбуждения которых необходимо, чтобы источник волн совершал незатухающие, гармонические колебания. В действительности все реальные источники не удовлетворяют этому условию хотя бы потому, что обладают ограниченным запасом энергии и, следовательно, колеблются не бесконечно долго, а в течение ограниченного промежутка времени. Следовательно, все реальные волны в той или иной степени отличаются от синусоидальных. В связи с этим, естественно, возникает вопрос - применимы ли к реальным волнам соотношения, справедливые для синусоидальных волн. Подробное рассмотрение этого вопроса достаточно сложно и выходит за рамки нашего курса. [44]

Существует несколько форм символического выражения квантовой механики, так сказать, несколько ее интерпретаций. Одна из них имеет сходство с законами классической механики для движущихся тел. Другая использует дифференциальное уравнение, подобное уравнению, выведенному ранее для описания колебательных движений. Но символы в квантовой механике не имеют никакого отношения ни к реальным частицам, ни к реальным волнам. [45]

Страницы: 1 2 3 4