Реальная волна

Cтраница 4

Предположение о плоском фронте волны ( ДА 0) хорошо соответствует малости расходимости лазерного излучения, особенно в дифракционном предельном случае. Предположение о монохроматичности падающей волны ( Д 0) также хорошо согласуется с реальностью, так как, хотя лазерное излучение и ква-аимонохроматично, величина Дв / о всегда очень мала, особенно в одночастотном режиме генерации. Предположения о том, что волна неограничена в плоскости, нормальной к вектору k, а также о равномерном распределении интенсивности излучения по фронту волны для реальной волны в целом совершенно не соответствуют истине - пучок лазерного излучения в поперечном сечении всегда пространственно ограничен, а интенсивность излучения распределена по фронту волпы ые равномерно, спадая от максимального значения на оси пучка до нуля к его периферии. Однако для проведенного выше рассмотрения, как и в любой задаче волновой оптики, достаточно того, чтобы характерный размер фронта волны и однородности интенсивности был гораздо больше длины волны А; это условие всегда выполняется. [46]

Нарастание напряжения. [47]

Предположим, что к трансформатору подходит прямоугольная бесконечно длинная волна. Хотя таких волн не существует в природе, но рассмотрение их весьма полезно по следующим причинам. Процесс перенапряжения при прямоугольной волне имеет качественно такой же характер, как и при реальных апериодических волнах с крутым фронтом, причем в отношении крутизны фронта прямоугольная волна наиболее опасна. Любая апериодическая и периодическая волна может быть разложена на бесконечно большое число прямоугольных волн, так что рассмотрение явлений при прямоугольной волне может явиться первым шагом при изучении явлений, вызванных реальными волнами. Анализ перенапряжений, возникающих при прямоугольной бесконечной волне, значительно более прост, чем при другой ее форме. [48]

Как было показано в предыдущих разделах, при для плоской волны в среде на расстоянии а - 1 образуются слабые периодические разрывы. Искажение формы волны продолжается и за расстоянием образования разрыва, вплоть до образования на расстояниях порядка о я / 2 стабильной формы волны. Этот термин несколько условен. Под пилообразной волной в дальнейшем понимается волна, ширина фронта которой много меньше длины волны. Все дальнейшие соотношения этого параграфа, приведенные для формы профиля волны, апроксимирую-щего реальную волну, следует рассматривать как приближенные. [49]

Допустим, что частица испущена в некотором месте Р в некоторый момент и вы хотите знать амплитуду того, что она окажется в каком-то месте, скажем г, в более позднее время. Эта функция г и t, вообще говоря, удовлетворяет дифференциальному уравнению, которое является волновым уравнением. Получается волновое уравнение, аналогичное уравнению для электромагнитных волн или звуковых волн в газе. Однако надо подчеркнуть, что волновая функция, удовлетворяющая уравнению, не похожа на реальную волну в пространстве; с этой волной нельзя связать никакой реальности, как это делается со звуковой волной. [50]

Страницы: 1 2 3 4