Дебройлевская волна

Cтраница 1

В соответствует дебройлевская волна длиной 1 0 нм. [1]

Малость длины дебройлевской волны для электрона означает большой радиус сферы Эвальда ( см. стр. Это сильно упрощает истолкование электро-нограмм, так как они оказываются прямыми изображениями плоского сечения обратной решетки кристалла. Атомные факторы для рассеяния электронов также пропорциональны атомному номеру, но по своей абсолютной величине они во много раз больше, чем для рентгеновских лучей. Иными словами, электроны взаимодействуют с веществом значительно сильнее, чем рентгеновские кванты. Поэтому они сильно поглощаются веществом, и для исследования его структуры необходимо пользоваться очень тонкими пленками толщиной порядка 10 - 5 - 10 - 6 см, тогда как размеры кристаллов, изучаемых в рентгенографии, порядка 10 1 см. Исследование необходимо проводить в высоком вакууме. Это делает невозможным применение электронографии для изучения глобулярных белков в их нативном состоянии - вакуум высушит белок. Тем не менее электронография позволяет получить ценные результаты при исследовании фибриллярных белковых структур, синтетических полимеров и других аморфных тел. [2]

Определить длину дебройлевской волны электронов, бомбардирующих антикатод рентгеновской трубки, если граница сплошного спектра рентгеновских лучей приходится на длину волны 30 А. [3]

В имеет дебройлевскую волну длиной 1 А. [4]

Вопрос о природе дебройлевских волн является пока спорным. В современной ( отнюдь еще не окончательной) стадии развития волновой механики представляется наиболее простой и удобной точка зрения Борна, согласно которой эти волны не имеют непосредственной реальности, представляя собой лишь вспомогательные образы, служащие для определения вероятности различных реальных событий, объектами которых являются обыкновенные материальные частицы. В этом отношении корпускулярно-волновой дуализм, по крайней мере в применении к материи, не утрачивает смысла. Материя, как мы всегда до сих пор и предполагали, представляет собой лишь совокупность материальных частиц - электронов и протонов. [5]

Помните, длина дебройлевской волны получается при делении постоянной Планка h на массу и скорость тела. [6]

Выполнив расчеты длины дебройлевской волны для различных материальных объектов, можно понять, почему мы не замечаем в повседневной жизни волновых свойств окружающих нас тел. Их длины волн оказываются столь малыми, что проявление волновых свойств невозможно обнаружить. [7]

Распределение интенсивности потока электронов, рассеянных молекулами Вг2.| К уравнению. [8]

При этом изменяется длина дебройлевской волны X падающих на молекулы электронов. Реальная кривая изменения интенсивности рассеянных электронов определяется суммой когеррентного и некогеррентного рассеяний. [9]

Из (6.6) следует, что величина дебройлевской волны Ад обратно пропорциональна массе частицы и скорости ее движения. Де Бройль предположил, что скорости движения частицы v соответствует групповая скорость волны. Это предположение физически обосновано, так именно групповая скорость является скоростью перемещения в пространстве энергии волны: vrp dE / dp ( прим. Равенство vrp v очевидным образом соответствует гипотезе де Бройля о корпускуляр-но-волновой природе частиц с массой покоя. [10]

Электронным облаком называется определенное распределение в атоме дебройлевской волны электрона. [11]

Волновые свойства электронов наблюдаются лишь при условии, что длина дебройлевской волны сравнима с межатомными расстояниями в кристаллах, на которых происходит дифракция. Метод изучения структуры вещества с помощью наблюдения дифракции электронов называется электронографией. [12]

Как только энергия электронов становится выше - 100 Мэв, длина дебройлевской волны делается столь малой, что появляется возможность исследовать некоторые детали распределения зарядов в пределах ядра. Наблюдается уменьшение плотности заряда по направлению от центральной области к периферии ядра. В некоторой центральной области плотность зарядов приблизительно постоянна, а затем в направлении границы ядра наблюдается спад. Величина t остается почти неизменной даже для самых легких ядер, и поэтому у них область постоянной плотности практически отсутствует. На рис. 8 показан характер распределения заряда для некоторых типичных ядер. [13]

Основные ограничения в эту величину вносят дифракция, обусловленная конечной длиной дебройлевской волны электронов [ при ускоряющем напряжении 100 кв эта величина равна 0 004 ил ( 0 04 А) ], и сферич. Разрешение лучших серийных микроскопов практически достигло теоретич. [14]

Основные ограничения в эту величину вносят дифракция, обусловленная конечной длиной дебройлевской волны электронов [ при ускоряющем напряжении 100 кв эта величина равна 0 004 нм ( 0 04 А) ], и сферич. Разрешение лучших серийных микроскопов практически достигло теоретич. [15]

Страницы: 1 2 3