Крупномасштабная флуктуация

Cтраница 1

Крупномасштабные флуктуации, связанные с нарушениями статистически однородной структуры слоя при возникновении пузырей, каверн и газовых прорывов и приводящие к колебаниям слоя как целого. [1]

Наиболее крупномасштабные флуктуации скорости ветра вызывают случайную рефракцию пучка. Появляются флуктуации интенсивности, связанные с флуктуациями центра тяжести пучка. Характер тепловых искажений изменяется с тенденцией на снижение уровня искажений. [2]

Зависимость холловской концентрации дырок NH ( ecRff - t от эффективной концентрации Л фф C0 ( VC - VT. Г 1 7 К. [3]

Случай крупномасштабных флуктуации по-прежнему представляется аномальным. [4]

Поэтому динамическую теорию крупномасштабных флуктуации часто называют флуктуационной гидродинамикой. [5]

Упругость - ( др / dv f - f ( 0 углекислоты в. [6]

Необычайно сильное развитие крупномасштабных флуктуации плотности с приближением системы к критическому состоянию является фактом фундаментального значения, который помо-экстремального поведения около критической точки таких равновесных характеристик вещества, как сжимаемость, термическое расширение, теплоемкость. Картина изменения этих параметров в широкой окрестности критической точки достаточно хорошо выяснена. [7]

Этот предел соответствует крупномасштабным флуктуациям плотности, размеры которых вблизи критической точки стремятся к бесконечности. [8]

Второй уровень определяется крупномасштабными флуктуациями и явно не связан, но косвенно связан с атомарной структурой. [9]

Во многих экспериментальных ситуациях крупномасштабные флуктуации относительно малы, что позволяет решать уравнение Фоккера-Планка или соответствующие уравнения Ланжевена путем разложения локальных величин в ряды по их отклонениям от средних значений, которые удовлетворяют уравнениям гидродинамики. Отметим, что даже в случае малых флуктуации само макроскопическое состояние системы может значительно отличаться от равновесного. [10]

Зависимость безразмерной циркуляции скорости фильтрации i от параметра / / и для различных с1 / Ь. [11]

Очевидно, мелко и крупномасштабные флуктуации проницаемости слабо влияют на циркуляцию. Наибольший вклад определяется неоднородностями, размер которых близок к масштабу контура, по которому вычисляется циркуляция. [12]

Для его определения необходим расчет крупномасштабных флуктуации. Один из способов состоит в решении соответствующего уравнения Ланжевена. [13]

Дебая TD - 1 мелко-и крупномасштабных флуктуации ( Климонтович, 1975, § 33)) и тем фактом, что ( после компенсации) каждое из них правильно описывает взаимодействие на своих расстояниях, а неправильная часть оказывается малой. Возможность такого разграничения определяется выполнением неравенства / L С n 1 / 3 С x - l ( / L / Зе2), а не малостью параметра неидеальности 7 хотя в плазме эти условия совпадают. Действительно, в дебаев-ской плазме флуктуации масштаба - TD м - 1 содержат много частиц ( пг 1, при 7 С 1) и рассматриваются в поляризационном приближении. На малых расстояниях г С п 1 / 3 ( приближение парных столкновений) основной ( экспоненциальный) вклад вносится на расстояниях - / L - Расстояния / L т п 1 / 3 соответствуют мелкомасштабным флуктуациям, приводящим к слагаемому - 73 ln ( l / 7) B термодинамических функциях и интегралу столкновений Ландау в кинетике. [14]

Зависимость величины ( 1 Я - 1 от &2 для SF6, где. [15]

Страницы: 1 2 3 4