Крупномасштабная флуктуация

Cтраница 2

Величина у определяет средний размер крупномасштабных флуктуации плотности в веществе около критической точки. Интересно сопоставить значения у с эффективным радиусом г рассеивающих неоднородно-стей, эквивалентных в оптическом отношении сферическим частицам, которые рассматриваются в теории Ми. Применим метод расчета ( 22 ], связывающий радиус рассеивающих частиц с показателем дисперсии рассеяния. [16]

Эти пульсации находятся в равновесии с крупномасштабными флуктуациями, характеристики которых v и г считаются заданными. Из гипотезы подобия вытекает, что только две характеристики крупномасштабных движений, а именно и и г, могут влиять на мелкомасштабные пульсации. В силу принципа автомодельности турбулентных течений по числу Рейнольдса вязкость v не является определяющим параметром. [17]

Нас интересует псевдослучайное распределение, в котором максимально подавлены крупномасштабные флуктуации. [18]

Графическая иллюстрация двух типов активационной проводимости. а - идеальная локализация Андерсона с пересечением кривых при amin 0 le2 / t. б - неидеальный случай, когда а0 возрастает с ростом Ns. Точки пересечения оси ординат, как правило, соответствуют значениям, большим 0 1е2 / А. [19]

Ниже мы обсудим экспериментальные свидетельства в пользу мелко - или крупномасштабных флуктуации ( т.е. идеальной или неидеальной модели), затем влияние смещения на подложке, эффект Холла и различные другие вопросы. Их теория в общем подтверждает идею о том, что рост пространственного масштаба флуктуации уменьшает степень идеальности системы. [20]

Основные модели структуры воды. [21]

Несмотря на разницу в количественных оценках, общепризнанным считается наличие относительно крупномасштабных флуктуации плотности в жидкой воде - ее микрогетерогенность. [22]

Примеры временных зависимостей параметров межпланетной среды приведены на рис. 3.1 и 3.2. 3.1 изображает крупномасштабные флуктуации параметров для области г 1 а.е. ( усредненные за сутки значения скорости, плотности и магнитного поля), относящиеся к первой половине 1968 г., т.е. вблизи максимума 20-го солнечного цикла. Видно, что скорость и нередко возрастает на 100 - 200 км / с за 1 - 2 сут. Затем начинается монотонный спад скорости, продолжающийся 2 - 7 сут. В некоторых случаях на фазе спада возникает последующее возрастание. Плотность плазмы и магнитное поле обнаруживают антикорреляцию со скоростью. [23]

Двухфазная модель неоднородного псевдоожиженного слоя при условии, что в каждой фазе режим является промежуточным между идеальным вытеснением и идеальным перемешиванием, а межфазный газообмен изменяется от 0 до оо. 1 - фаза пузырей. II - плотная. [24]

Приведенная оценка показывает, что в слоях, где ожижающим агентом является газ, существуют крупномасштабные флуктуации, сравнимые по величине с размерами самого слоя. [25]

Левое неравенство есть следствие условия слабого взаимодействия, к-рое используется при выводе ( 5), а правое предполагает малую роль крупномасштабных флуктуации с радиусом корреляций гр. Это оправдано при условии близости к равновесному состоянию. Балеску - Леиарда), в к-ром учитывается влияние электрич. При атом отпадает необходимость в условии А: 1 / гд. [26]

Такой подход, однако, не может дать полностью замкнутого описания задачи, так как эволюция крупномасштабных колебаний зависит от диссипации энергии, которая определяется крупномасштабными флуктуациями. Поэтому требуется его объединение с гораздо более сложными методами изучения мелкомасштабной структуры турбулентности. [27]

С приближением к спинодали флуктуации плотности и энергии становятся более интенсивными, увеличивается корреляционная длина у ( радиус корреляции), которая может служить мерой протяженности крупномасштабных флуктуации плотности. [28]

Здесь же отметим, что при не очень малом числе частиц в основной ячейке и не слишком высокой плотности частиц метод периодических граничных условий приближенно учитывает мелкомасштабные флуктуации плотности и не учитывает маловероятные крупномасштабные флуктуации. [29]

Считается, что справедливы следующие условия: 1) пространственный масштаб изменения поля скорости ветра Lv значительно превышает масштаб экстинкции пучка Lext ( размера области, где происходит существенная перестройка нелинейной оптической толщи): LuLext; 2) учитываются лишь наиболее крупномасштабные флуктуации искорости ветра, вариации которых на поперечном масштабе пучка незначительны; 3) выполняется гипотеза замороженности, позволяющая не учитывать временные флуктуации скорости ветра; 4) реализуется режим слабых флуктуации оптической толщи и прозрачности среды; 5) флуктуации скорости ветра являются гауссовыми. [30]

Страницы: 1 2 3 4