Квантовая флуктуация
Cтраница 1
Квантовые флуктуации объясняются независимостью спонтанных актов излучения отдельных молекул. Квантовые флуктуации не зависят от температуры и проявляются при любом ослаблении энергии исследуемого светового потока, регистрируемого приемником. В общем случае классические и квантовые флуктуации накладываются друг на друга и наблюдатель видит их суммарный эффект. [1]
Квантовые флуктуации геометрии порождают не только новые взгляды на природу электричества и вакуумных флуктуации энергии, но и новую концепцию элементарных частиц как возбужденных квантовых состояний геометрии пространства. [2]
Квантовые флуктуации вакуума не могут быть устранены. Возможным следствием этих процессов является наличие очень небольшой плотности вакуума рв и отрицательного давления ( физически это означает натяжение) рв. Любое состояние вещества, в котором давление и плотность связаны таким соотношением, получило наз - вание вакуумноподобного. Особенностью вакуумноподобного состояния является то, что оно не меняется при расширении - плотность и давление его остаются постоянными. [3]
Экспериментальные исследования квантовых флуктуации слабых световых потоков были проведены в 30 - х гг. Вавиловым с сотрудниками. В качестве приемника излучения в опытах Вавилова был использован человеческий глаз, адаптированный к темноте. Чувствительность полностью адаптированного глаза очень велика. Он обладает способностью получать световое впечатление при попадании на него за 0 1 с лишь нескольких десятков световых квантов. [4]
Вопрос об учете квантовых флуктуации и вообще квантовых эффектов в ОТО уже неоднократно обсуждался в литературе ( см., например, [1-8]), но, как нам представляется, должной ясности здесь не было достигнуто. Последнее связано, в первую очередь, с появлением расходящихся ( и при этом неперенормируемых) выражений, что еще не позволило построить сколько-нибудь последовательную квантовую теорию гравитационного поля. [5]
После установления существования квантовых флуктуации света Вавилов сделал попытку обнаружить квантовые свойства в тех световых явлениях, которые считались типично волновыми. Прежде всего это относится к интерференции когерентных световых пучков при предельно малой их интенсивности. [6]
Выполнив усреднение по квантовым флуктуациям и кванто-вомеханическому состоянию системы, получим полуклассические уравнения для двухфотонного лазера. [7]
Как видим, квантовыми флуктуациями геометрии пространства при сбычных геометрических измерениях можно пренебречь. [8]
Обсуждается вопрос о роли квантовых флуктуации гравитационного поля в плане их учета в нелинейных уравнениях общей теории относительности. Рассмотрение ведется для гравитационных полей произвольной симметрии, хотя конкретный прямой расчет вакуумного вклада производится лишь для закрытой фридмановской космологической модели. Результат сводится, во-первых, к утверждению о необоснованности отбрасывания Л - члена. [9]
Действительно, в стационарном состоянии квантовые флуктуации кинетической и потенциальной энергии должны совпадать по модулю, т.е. poSp / M - р 5х / 1М, откуда, с учетом SpSx - / г, и получается приведенная величина. [10]
При этом критерий начала возбуждения квантовых флуктуации радиальных колебаний при энергии порядка E is следует считать подтвержденным экспериментально. [11]
Этот простой полуклассический анализ пренебрегает квантовыми флуктуациями системы, которые становятся особенно важными в окрестности бистабиль-ности. В действительности, они в общем случае вынуждают систему переключаться где-то между точками D и А и между С и 5, а не точно там, где указано на рис. 16.11. Можно показать в рамках полностью квантового рассмотрения ( Bonifacio and Lugiato, 1978а; Narducci, Gilmore, Da Hsuan Feng and Agarwal, 1978), что большие полевые флуктуации появляются в критической области переключения и что выходящий свет имеет некогерентную составляющую, спектральная плотность которой изменяется коренным образом по мере прохождения бистабильного цикла. Спектр становится много уже, чем спектр естественно уширенной линии в точке D на рис. 16.11. Он уширяется по мере продвижения к точке А и становится трехгорбым в точке В. В точке С он снова становится одногорбым, но имеет ширину, существенно превышающую естественную ширину линии. Эти изменения спектра отражают фундаментальные изменения в механизме излучения. Около точки В и выше, где поглощающая среда близка к насыщению, каждый атом излучает более или менее независимо в резонансном вынуждающем поле. Поэтому, можно ожидать трехгорбый спектр, характерный для спонтанного излучения в когерентном поле ( ср. Однако около точки С вынуждающее поле не является достаточно сильным, чтобы преодолеть взаимодействие между атомами, и система излучает в кооперативном или сверхизлучательном режиме, который будет обсуждаться в разд. Это характеризуется уширением линии излучения. В области между D и А сильное поглощение резонансной средой вызывает сужение спектра проходящего через нее света по сравнению с естественно уширенной линией. Это еще раз показывает, что переключение, которое происходит в области бистабильности, соответствует переходам между кооперативным и некооперативным процессами излучения. [13]
Из формулы (20.82) следует, что квантовые флуктуации не оказывают в среднем влияния на изменение линейной величины рз. Однако это не означает, что они вообще не влияют на импульс рз, поскольку средний линейный разброс может быть просто скомпенсирован. Квадратичный же разброс при наличии случайных отклонений всегда возрастает и не может обращаться в нуль. [14]
В возникающих из нее пузырях происходят квантовые флуктуации и в то же время происходит их раздувание из-за гравитационного отталкивания вакуумноподобного состояния, которое там имеется. Большая часть объемов пузырей тут же возвращается из-за флуктуации в состояние пены. В малой части объема может продолжаться раздувание и продолжаться проявление квантовых флуктуации плотности вакуумноподобного состояния. Очень малая доля первоначального объема после длинной цепочки случайных флуктуации может иметь уже плотность вакуумноподобного состояния, заметно меньшую, чем рп. Теперь амплитуда квантовых флуктуации уже не так велика. [15]
Страницы: 1 2 3 4