Квантовая флуктуация
Cтраница 2
Во время раздувания ( инфляции) квантовые флуктуации скалярного поля ф, неизбежно присутствующие в вакууме, приобретают все большую и большую длину волны, растягиваясь вместе с расширением Вселенной. Когда длина волны данной флуктуации бф начинает превосходить величину Н-1, поле Оф перестает флуктуировать, его амплитуда замерзает, а длина волны продолжает экспоненциально расти. [17]
В случае, когда существенны лишь квантовые флуктуации электромагнитного поля, в формуле (3.99) достаточно учесть лишь первое слагаемое в правой части. [18]
Другим важным применением квантовой геометродина-мики являются квантовые флуктуации геометрии пространства. [19]
А именно, принципиальным становится учет квантовых флуктуации движения электрона ( или любой заряж. Эти проблемы корректно разрешаются при кван-тово-электродинамич. Оказывается, что при достаточно длительном действии сила реакции излучения действительно проявляется на классич. [20]
Как показано в [23], учет квантовых флуктуации ме-зонного поля приводит к особенностям не только в Л, но и з других величинах. [21]
В поле с меньшей дисперсией флуктуации подавлены квантовые флуктуации интенсивности, статистика фотоотсчетов сглажена во времени. В этом случае распределение фотонов более узкое, чем пуассоновское, и такое поле наз. Уровень шума детектирования излучения с субпуассоновской статистикой фотонов оказывается ниже уровня дробового шума. [22]
Это объясняется тем, что за счет упоминавшихся квантовых флуктуации ось симметрии ядра при спинах нуль и половина, ориентирована хаотично, так что распределение заряда в лабораторной системе координат становится сферически симметричным. Непосредственно на опыте может измеряться только внешний квадрупольный момент Q. Понятие же внутреннего квад-рупольного момента Q0 является приближенным, модельным. [23]
Это объясняется тем, что за счет упоминавшихся квантовых флуктуации ось симметрии ядра при спинах нуль и половина ориентирована хаотично, так что распределение заряда в лабораторной системе координат становится сферически симметричным. Непосредственно на опыте может измеряться только внешний квадрупольный момент Q. Понятие же внутреннего квад-рупольного момента Q0 является приближенным, модельным. Это и понятно, поскольку систему координат, связанную с ядром, - можно точно определить только для макроскопического ядра, слабо деформируемого при переходах в возбужденные вращательные состояния. [24]
Большинство измерений квантовой системы возмущают ее, вводя неконтролируемых квантовых флуктуации. Как следствие, повторное измерение одной и той же переменной системы спустя короткое время после предыдущего может привести к совершенно другому исходу. Одним из очевидных примеров этой ситуации является фотоэлектрическое измерение оптического поля, которое, как правило, заканчивается поглощением одного или более фотонов. Более позднее фотоэлектрическое измерение того же самого оптического поля может, следовательно, привести к другому результату. [25]
Он соответствует, как мы покажем, квантовым флуктуациям поперек орбиты. Угол стабильности п определяется следующим образом. [26]
В предыдущих главах было показано, что существуют квантовые флуктуации в состояниях, соответствующих классически вполне определенным электромагнитным полям. В общем случае, для описания флуктуации необходим оператор плотности. Однако, существует альтернативное, но эквивалентное описание с помощью функций распределения. В данной главе мы продолжаем исследование квантовых статистических явлений, развивая сначала теорию квазиклассических распределений. Это интересно по нескольким причинам. [27]
Классические решения выживают в квантовой теории постольку, поскольку квантовые флуктуации искажают их слабо. [28]
ПК п видимого спектра), начинает сказываться эффект квантовых флуктуации - квантовый шум. [29]
И тем не менее мы не сможем избежать введения квантовых флуктуации геометрии до тех пор, пока мы доверяем квантовому принципу и теории Эйнштейна. Они используются наряду с классическими геометр одинамическими представлениями, основанными на общей теории относительности. Эти флуктуации расширяют путь, по которому классическое развитие геометрии приходит к теории суперпространства. Другими словами, геометрия всегда содержит элемент неопределенности, хотя в обычной жизни это кажется далеко не очевидным. Рассматривая геометрию на субмикроскопических расстояниях, мы видим, что она многократно резонирует между многими конфигурациями. Эта терминология означает не более и не менее как следующее: а) каждая конфигурация 3-геометрии имеет свою собственную амплитуду вероятности ф ф ( ( 3) 7); б) весь диапазон 3-геометрий, находящихся внутри расширенной полосы в су пер пространстве, определяемой из ( 29), имеет примерно равные амплитуды вероятности; в) все эти 3-геометрии, рассматриваемые совместно, образуют единственную 4-геометрию, или классическую геометроди-намическую историю; г) только тогда, когда можно пренебречь субмикроскопическими флуктуациями ( - 10 - 33 см) и когда рассматриваются уже макроскопические свойства 3-геометрий, они проявляются как единое пространственно-временное многообразие, в котором уже справедливы полевые уравнения. [30]
Страницы: 1 2 3 4