Циркулярно поляризованная волна

Cтраница 1

Циркулярно поляризованная волна, распространяющаяся в z - на-правлении, имеет конечную протяженность в я - и - направлениях. [1]

Вращение плоскости поляризации объясняется различной скоростью циркулярно поляризованных волн с правым и левый вращением. [2]

Поскольку направление вращения вектора Е в циркулярно поляризованной волне принято характеризовать со стороны наблюдателя, к которому луч направлен, то и, является показателем преломления волны с левой круговой поляризацией, а пг - с правой. [3]

Как указано в § 3, в опытах с циркулярно поляризованными волнами на германии тг-типа при радиочастотной ионизации и с постоянным магнитным полем вдоль оси [100] оказалось, что поглощение наблюдается только для одного направления статического магнитного поля и не наблюдается для противоположного направления. Вычислим теперь это поглощение для произвольной ориентации изоэнергетической поверхности относительно статического магнитного поля. [4]

Одним из видов двойного лучепреломления является появление в результате него двух циркулярно поляризованных волн, приводящих к вращению плоскости поляризации. Это явление называют оптической активностью вещества. Оптическая активность в естественных кристаллах определяется как строением молекул вещества, так и расположением молекул в кристаллической решетке. Возникновение оптической активности связано с тем, что электромагнитная волна, проходящая через вещество, имеет различную фазу в разных частях молекулы или кристаллической решетки. В результате колебания электронов, возбужденных световой волной в отдельных частях асимметричной молекулы, они имеют разную фазу, и при интерференции вторичных световых волн происходит поворот плоскости поляризации. Это явление может быть названо внутримолекулярной интерференцией. Оптической активностью обладают только асимметричные молекулы и кристаллы, не имеющие ни плоскости, ни центра симметрии. Вращение плоскости поляризации в жидкостях является следствием так называемой оптической изометрии. [5]

Сначала ее представляют через разность показателей преломления для правой и левой циркулярно поляризованных волн. Показатели преломления с помощью уравнений Максвелла выражаются через моменты, индуцированные в отдельных молекулах электромагнитной волной. Затем индуцированные моменты рассчитываются квантовомеханически. В настоящем разделе мы рассмотрим первые две чисто феноменологические стадии расчета. [6]

Круговые движения электронов в атомных осцилляторах возбуждаются при распространении в среде циркулярно поляризованной волны. [7]

В общем случае величину А можно назвать степенью круговой поляризации; она пробегает значения от 1 до - 1, причем эти предельные значения отвечают соответственно право - и лево - циркулярно поляризованным волнам. [8]

Это значит, что одна из волн имеет правую, а другая - левую круговую поляризацию. Такая картина возникает при отражении циркулярно поляризованной волны от идеального плоского зеркала. [9]

Линейно поляризованный свет направляется на двоякопреломляющую пластинку Я / 8 таким образом, чтобы его плоскость поляризации делила пополам угол между направлениями наибольшей и наименьшей скоростей распространения света в кристалле. Вследствие зависимости показателя преломления от напряженности поля компоненты циркулярно поляризованной волны распространяются в этой среде с различными скоростями, так что в конце кюветы эллипс поляризации оказывается повернутым на угол WD по отношению к его первоначальному положению. По значению этого угла могут быть определены нелинейные восприимчивости. [10]

Магнитооптические свойства веществ. [11]

Эффектом Фарадея называется поворот плоскости поляризации света, прошедшего сквозь среду, находящуюся в продольном внешнем магнитном поле. Поворот плоскости поляризации возникает вследствие различия фазовых скоростей циркулярно поляризованных волн с правым и левым вращением, на которые распадается линейно поляризованная волна в гиротропной среде. [12]

Из этих соотношений явствует, что бге (), () вызывает изменение фазы Е, возрастающее с увеличением г по линейному закону. В общем случае 6п () 6 (), так что фазовые скорости двух циркулярно поляризованных волн различаются между собой. Поэтому при распространении лазерного света в направлении z происходит вращение эллипса поляризации. [13]

Теория вращения плоскости поляризации была предложена Френелем. Она основана на том, что в любом случае плоскополяризованная волна может быть представлена как результат сложения двух циркулярно поляризованных волн, одна из которых поляризована по правому кругу, а другая - по левому. [14]

По поводу этой широко распространенной терминологии необходимо сделать следующее замечание. Если взять небольшой отрезок луча вблизи исследуемой точки поля и во всех точках этого отрезка построить вектор электрического поля циркулярно поляризованной волны в тот или иной избранный момент времени, то концы этого вектора образуют винтовую линию, или спираль. В литературе состояния циркулярной и эллиптической ( см. далее) поляризации часто сопоставляют, таким образом, с винтом, при этом, однако, не обращают должного внимания на существенное ограничение подобного сопоставления, заключающееся в том, что винт при своем движении вращается вдоль оси и отдельные его точки сами описывают винтовые линии, в то время как поляризационная винтовая линия перемещается поступательно вдоль луча, не вращаясь, и отдельные ее точки не описывают винтовую линию при распространении волны. Учитывая это обстоятельство, можно убедиться, что, если смотреть навстречу волне и определять состояние ее поляризации в некоторой избранной плоскости, ортогональной лучу, то вектор электрического поля в этой плоскости при правой поляризации движется по часовой стрелке, а при левой поляризации - против часовой стрелки. Те же соображения относятся к эллиптической поляризации. [15]

Страницы: 1 2