Фойхта

Cтраница 1

Фойхта за счет внутреннего неупругого сопротивления материалов конструкций при их деформации; тц - характеризует излучение энергии в основании за счет сдвиговых деформаций, происходящих на контактной поверхности между фундаментной плитой и основанием; п, - коэффициент рассеивания энергии за счет неравномерных линейных деформаций, происходящих на контактной поверхности между фундаментной плитой и основанием. [1]

Фойхта под действием постоянной нагрузки не обладает свойством беспредельной текучести. [2]

Кельвина - Фойхта с вязким звеном. [3]

Кельвина - Фойхта модель 40 ел. [4]

Обобщенная модель Кельвина - Фойхта. [5]

Кельвина - Фойхта, представляется точкой с аргументом К. Все дальнейшие рассуждения, которые позволяют обобщить представление о вязкоупругом твердом теле, практически повторяют соответствующие рассуждения для вязкоупругой жидкости с той лишь разницей, что речь должна идти о спектре времен запаздывания, а не о релаксации. Соответственно может быть построена обобщенная модель Кельвина - Фойхта ( рис. 1.19), обладающая спектром времен запаздывания, а вырождение этой модели для случая, когда модуль упругости в одном из элементов модели равен нулю, переводит данную модель вязкоупругого твердого тела в модель вязкоупругой жидкости. Простейший вариант последней модели отвечает модели Максвелла. Так замыкается круг механических моделей, и оказывается, что обобщенные модели Максвелла и Кельвина - Фойхта эквивалентны друг другу, если в каждой из них вырожден один из элементов: в модели Максвелла в одном из элементов становится бесконечно большой вязкость, а в модели Кельвина - Фойхта становится равным нулю модуль одного из элементов. Отсюда следует существование связи между спектрами распределения времен релаксации и запаздывания. [6]

Кельвина - Фойхта модель 96, 97 Кинематика деформирования 41 ел. [7]

Модели Максвелла и Фойхта - Кельвина не могут полностью описать вязко-упругие свойства полимерного материала. Так, например, если реальный материал представить в виде модели Максвелла, то в этом случае деформация элемента вязкости не будет встречать сопротивления и при условии сохранения напряжений деформация будет продолжаться бесконечно. Если же реальный материал представить моделью Фойхта - Кельвина, то, поскольку имеется определенная деформация для данного напряжения, связанная с пружиной, элемент вязкости не в состоянии продолжить движение и, в этом случае, он будет служить только как замедлитель. [8]

Схема усреднений по Фойхту не предсказывает аномального поведения для полиэтилена низкой плотности. Однако усреднение по Рейссу предсказывает это и, по-видимому, лучше описывает физическую картину явления. [9]

Для нсалона средние по Фойхту очень близки к экспериментальным данным. Интересно отметить, что обе схемы усреднения предсказывают максимум зависимости модуля при кручении от степени вытяжки. [10]

Частотная зависимость действительной ( / и мнимой ( 2 компонент податливости тела Кельвина - Фойхта. [11]

Представим себе тело Кельвина - Фойхта в виде прямоугольной призмы, которая под воздействием силы получила деформацию у; после снятия внешней силы эта деформация начнет уменьшаться. [12]

Поэтому модели Максвелла и Кельвина - Фойхта не пригодны для описания динамических свойств полимеров, так как они не дают правильного представления ни о ползучести, ни о релаксации напряжения. Более точное описание можно получить, используя трехпараметрическую модель, например стандартное линейное тело, причем можно показать, что эта модель дает более реалистическое представление об изменении G, G2 и tg б с частотой. Целесообразнее однако прямо перейти к выводу общего выражения, используя спектр времен релаксации. [13]

Подробное рассмотрение обобщенной модели Кельвина - Фойхта и метод расчета характеризующих ее вязкоупругих функций содержатся в работах [ 13, с. Специальный анализ, проведенный Гроссом [17], показывает, что обобщенная модель Кельвина - Фойхта может быть преобразована в обобщенную модель Максвелла, и наоборот. [14]

Рассмотрен также случай тела Максвелла-Кельвина - Фойхта. [15]

Страницы: 1 2 3 4