Форма - свободное колебание
Cтраница 2
Для расчета частот и форм свободных колебаний, амплитуд динамических усилий следует пользоваться пособиями, Инструкцией по расчету несущих конструкций промышленных зданий и сооружений на динамические нагрузки, а также различными справочниками и пособиями. [16]
При вычислении частот и форм свободных колебаний простых систем обычно пренебрегают всеми видами трения и, кроме того, полагают, что колебания настолько малы, что можно заменить нелинейные элементы системы соответствующими им линейными. [17]
Балансировка гибких роторов по формам свободных колебаний является исходным направлением в практике уравновешивания. Однако ее применение ограничивается сложностью операций. Так, для того чтобы отбалансировать ротор по п формам, необходимо сделать п 1 запусков машины с распределением вдоль ротора п систем пробных грузов. [18]
Балансировка гибких роторов по формам свободных колебаний является исходным направлением в практике уравновешивания. Однако недостатки методики состоят в том, что ее нельзя использовать для несимметричных роторов, имеющих опоры разной жесткости, работающих в широком диапазоне скоростей, относящихся к категории быстроходных и являющихся многомассовыми. [19]
Оказывается, что для некоторых форм свободных колебаний т получается мнимым, и потому поверхность ( 9) для этих случаев есть гиперболоид. [20]
 |
Расположение неуравновешенных сил при колебаниях по трем формам. [21] |
Иными словами, балансировка по формам свободных колебаний предусматривает устранение вибраций, обусловленных неуравновешенностью только вала и его участков. [22]
 |
Схема балки на двух опарах.| Схема нагружения банки внешними силами. [23] |
Вынужденные колебания представляют разложенными по формам свободных колебаний. Тогда обобщенная сила Qn для (6.2.56) может быть найдена как частная производная по обобщенной координате qn ( f) от суммы работ всех внешних сил на возможных перемещениях системы. [24]
Число собственных частот и соответствующих им форм свободных колебаний равно числу степеней свободы системы. Все собственные частоты системы образуют ее так называемый спектр собственных частот. Распределение в нем частот по их численным значениям в разных случаях различно. В общем густота распределения собственных частот увеличивается с ростом их номеров. Однако в ряде случаев наблюдаются и другие закономерности; в частности, бывают скопления собственных частот вблизи некоторых мест на числовой оси и даже полное совпадение двух или нескольких собственных частот. При сближении значений собственных частот, а тем более при их совпадении, возникают трудности в определении соответствующих собственных форм. [25]
Согласно этому методу асимптотическое решение для форм свободных колебаний выражается в виде суммы внутреннего решения и поправочных решений, которые называют динамическими краевыми аффектами. Для каждой границы тела строят решения, удовлетворяющие дифференциальным уравнениям и условиям на соответствующей границе. Число таких выражений равно числу границ. Затем полученные решения склеивают. Эта процедура аналогична склеиванию моментных и безмоментных решений в теории оболочек или склеиванию вязких и невязких решений в гидродинамике. Вообще говоря, это склеивание может быть выполнено только приближенно. Чем быстрее затухают краевые эффекты, тем меньше ошибка асимптотического решения. Процедура склеивания позволяет получить систему трансцендентных уравнений для параметров, определяющих как внутреннее решение, так и краевые эффекты. Затем может быть получено асимптотическое выражение для собственных частот. Что касается асимптотического выражения для свободных форм, то оно может быть построено для всей области, исключая окрестности углов и ррбер. Это типично и для других методов, использующих идею краевого эффекта. [26]
Разложение вынужденных колебаний в ряд по формам свободных колебаний является наиболее общим методом решения задач о вынужденных колебаниях систем с распределенными параметрами. [27]
В общем случае о необходимости учета связанности форм свободных колебаний можно ориентировочно судить, сравнивая параметр Яс яаш3 ( е - - вр) 2 / / 2 ( т - номер формы колебаний, / - длина балки) с единицей. [28]
Для любой прикладной теории при свободном опирании формы свободных колебаний изгиба также пропорциональны Собственные частоты при этом определяются равенствами И где Л / ( а) - дисперсионное уравнение. [29]
Вынужденные колебания представляются в виде ряда по формам свободных колебаний ( см. гл. Формы свободных колебаний вычисляются, как и при изгибе, методом последовательных приближений, а частоты - по формуле Рэлея. [30]
Страницы: 1 2 3 4