Cтраница 4
Оптический радиус котла определяется как затуханием, так и рассеянием па плазменных волнах. [46]
Это обусловлено, во-первых, тем, что резонанс возникает при взаимодействии плазменных волн с ненулевыми ( максимальными) волновыми векторами, а, во-вторых, расталкиванием взаимодействующих колебаний при резонансе. [47]
Это позволяет заключить, что выбором достаточно малого k можно сделать фазовую скорость плазменных волн большой и в принципе достичь значений, равных v0 - скорости пучка электронов. [48]
Так и в плазменной турбулентности ускорение частиц является следствием быстрой диссипации энергии по плазменным волнам разных типов. Астрофизика плазменной турбулентности, таким образом, может соприкасаться и с более общими глубокими вопросами физики и космологии. [49]
Отметим также, что при равномерном движении электрического заряда в плазме возникает черепковское излучение плазменных волн. В случае поперечных волн это излучение не имеет места, так как для них согласно формуле ( В) е 1, и следовательно, показатель преломления п / е меньше единицы, так что условие черенковского излучения v с / п ( см. добавление к § 93), где v - скорость излучающего электрона, для поперечных волн не может выполняться. Для продольных же плазменных волн п 1, так что черепковское излучение имеет место, причем условие v с / п выполняется для значительной части свободных электронов высокотемпературной плазмы. Но раз в плазме есть частицы, способные излучать волну данного типа, то они же могут ее и поглощать, что ведет к существенному затуханию распространяющихся в плазме продольных волн даже в отсутствие соударений. [50]
Отметим также, что при равномерном движении электрического заряда в плазме возникает черенковское излучение плазменных волн. [51]
Отметим также, что при равномерном движении электрического заряда в плазме возникает черепковское излучение плазменных волн. В случае поперечных волн это излучение не имеет места, так как для них согласно формуле ( В) eCl, и следовательно, показатель преломления п / г меньше единицы, так что условие черепковского излучения v с / п ( см. добавление к § 93), где v - скорость излучающего электрона, для поперечных волн не может выполняться. Для продольных же плазменных волн п 1, так что черепковское излучение имеет место, причем условие о с / п выполняется для значительной части свободных электронов высокотемпературной плазмы. Но раз в плазме есть частицы, способные излучать волну данного типа, то они же могут ее и поглощать, что ведет к существенному затуханию распространяющихся в плазме продольных волн даже в отсутствие соударений. [52]
Для этой цели воспользуемся уравнением Максвелла ( см. задачу 3.9) для электрического поля слабой плазменной волны, учитывая, что ее магнитное поле равно нулю. [53]
При большой интенсивности плазменных колебаний, например, в условиях пучковой неустойчивости, происходит взаимодействие плазменных волн друг с другом. При этом две плазменные волны, являющиеся продольными электромагнитными волнами, могут испытать превращение в одну поперечную электромагнитную волну. Таким образом, должно существовать электромагнитное излучение кристаллов с плазменными частотами. [54]