Cтраница 1
Корреляционная форма классическая 1104 11 123, 128 К. [1]
Если корреляционная форма справа от вершины имеет на одну частицу больше, чем слева ( например, если вершина относится к типу Б), то во всех выражениях неявно подразумевается интегрирование по переменным этой частицы. [2]
Понятие корреляционной формы позволяет нам глубже изучить структуру процесса эволюции. Здесь мы обсудим этот вопрос на примере идеального газа. Излагаемые идеи открывают путь к весьма перспективным результатам, которые будут рассмотрены позже, в гл. [3]
Оператор симметризации любой корреляционной формы коммутирует с невозмущенным оператором Лиувилля. [4]
Свойство инвариантности отдельных корреляционных форм: относительно невозмущенного движения тем более справедливо для. [5]
При переходе к корреляционным формам большего числа частиц различные вклады принимают все более сложный вид. Возникают новые статистические вклады. В соответствии с вышеизложенным они всегда порождаются несвязанными диаграммами. [6]
Единственное различие между корреляционными формами заключается в правиле суммирования. Суммирование производится по всем перестановкам s частиц, за исключением ( нетривиальных) перестановок частиц внутри одного и того же подмножества. [7]
Разумеется, уравнения движения корреляционных форм и строились таким образом, чтобы удовлетворить этому требованию. [8]
В этом приближении эволюция корреляционных форм происходит независимо друг от друга. Ниже мы убедимся что такая простая модель дает очень ясную картину эволюции. [9]
Одно из наиболее важных свойств корреляционных форм за-ключается в их инвариантности относительно невозмущенного движения. Поясним подробнее смысл этого утверждения. В общем случае, как это следует из уравнения ( 15 1.21), вид отдельной корреляционной формы изменяется при невозмущенном движении. Если в начальный момент задана форма Р ( [ Га1), то невозмущенное движение не может привести к появлению формы р3 ( [ Г а ]) с Га Ф Га. И наоборот, на эволюцию ра ( [ Га ]) не влияют другие корреляционные формы. [10]
Этот этап завершает наше исследование двухчастичных корреляционных форм. Определим теперь динамические корреляционные-формы как любые решения уравнений (14.3.10) и (14.3.14); путем сопоставления этих уравнений с общим уравнением (14.3.4) получаем таблицу матричных элементов. [11]
Уравнение (17.3.16), напротив, относится непосредственно к корреляционным формам ( а не к скоростям их изменения. Это свидетельствует о том, что основной член этих формул по крайней мере порядка Я. [12]
Эти формулы отражают глубокое и важное различие между корреляционными формами its ( [ Os ]) и всеми другими формами, описывающими истинные корреляции. Последнее свойство будет использовано в дальнейшем. [13]
Отсюда сразу видно, что проблема определения некинетической части корреляционных форм значительно сложнее соответствующей задачи для кинетической части. Действительно, корреляционные формы различных типов зацепляются [ например, dtp2 ( xlxz) зависит от ра ( x xz хд) ], поэтому невозможно избежать появления бесконечной цепочки уравнений. [14]
Теперь групповое разложение (3.8.7), отражающее квантово-статистические эффекты при использовании корреляционных форм, определенных в разд. [15]