Простая волна
Cтраница 1
Простая волна 0 j - все аналогично случаю а), только скорость убывает, и мы имеем течение сжатия. [1]
Простая волна в случае нестационарного одномерного течения называется волной Римана; в случае плоского стационарного течения - течением Прандтля - Майера. Отметим, что если в стационарном течении простая волна существует только при сверхзвуковых скоростях, то в нестационарном одномерном течении она может существовать как при дозвуковых, так и при сверхзвуковых скоростях потока. [2]
Простыми волнами называют важный тип решения основных уравнений. Простые волны могут быть введены различными, но в основном эквивалентными путями. Каждая линия w отображается согласно определению на одну точку s, 0 плоскости напряжений. [3]
Эта простая волна состоит из двух частей. Газ, находившийся между 1 и 2, расширяется, потому что частицы движутся тем быстрее, чем дальше от точки 1 они расположены. Этот участок течения называется волной разрежения. [4]
Картина простой волны является переходной картиной между общим случаем распределения, когда область плоскости х, у отображается на область плоскости напряжений, и сильно вырожденным случаем постоянного состояния, когда область плоскости х, у отображается на одну точку. [5]
Существование простой волны связано с гиперболическим характером уравнений, описывающих этот класс течений. Напомним, что классическим гиперболическим уравнением является волновое уравнение. [6]
Помимо простой волны, разностная схема была опробована и на решениях типа ударной волны, что позволило с большей надежностью подтвердить результаты теоретического анализа. Поступим аналогичным образом п в случае уравнений газовой динамики. [7]
 |
Обтекание выпуклой стенки. [8] |
Рассмотрим простую волну, в которой J const во всем течении. Легко показать, что в такой простой волне характеристики С - прямые линии. В самом деле, имеем в ij ( w) const вдоль С и там лее 9 - ifi ( w) const, так как последняя комбинация по предположению постоянна во всей области. Угол наклона С с осью х равен а - в ] так как а и в постоянны вдоль С, то С - прямая линия. [9]
Рассмотрим сперва простую волну (5.1) без разрывов. [10]
В простой волне состояния вдоль характеристик, направленных в сторону распространения волны, неизменны, а все состояния вдоль любой другой траектории на плоскости х, t описываются единой зависимостью р ( и), соответствующей инварианту Римана противоположного знака. Примером простой волны является волна разрежения в однородно сжатой среде. Если все характеристики простой волны исходят из одной точки на плоскости х, t, то такая волна называется центрированной. [11]
В простой волне состояния вдоль характеристик, направленных в сторону распространения волны, неизменны, а все состояния вдоль любой другой траектории на плоскости х, t описываются единой зависимостью р ( и), соответствующей инварианту Римана противоположного знака. Примером простой волны является волна разрежения в однородно сжатой среде. Если все характеристики простой волны исходят из одной точки на плоскости х, t, то такая волна называется центрированной. [12]
О простых волнах и распаде разрыва в упругопластической среде с условием Мизеса, Прикл. [13]
Здесь рассмотрена простая волна, бегущая в одном направлении с движением газа. Разумеется, можно рассмотреть и простую волну, движущуюся в противоположном направлении, нужно только считать константой вместо (8.25) другой инвариант Римана. [14]
Решения типа простой волны существуют для нетеплопроводных тел, решения постоянного профиля - для теплопроводных тел, и оба типа решений могут сочетаться с ударными волнами. Но первый тип является более общим в том смысле, что зависимость нагрузки от времени на границе может быть произвольной, для второго же типа в заданных пределах допустима лишь одна кривая зависимости нагрузки от времени, которая дает постоянный профиль. Кроме того, для нетеплопроводных тел существует автомодельное решение в виде сферической волны, в то время как для теплопроводных тел оно невозможно. [15]
Страницы: 1 2 3 4