Cтраница 4
Таким образом, одиночные волны в достаточно глубоких каналах несут большой запас энергии и при встрече с препятствием могут совершить мощный удар. Одиночные волны способны отражаться от препятствий. При уменьшении глубины канала одиночная волна разбивается из-за того, что разные точки волны обладают различными скоростями. [46]
В этом разделе будут изложены результаты, полученные для уравнения ( 1) в предположении, что функция F ( и) удовлетворяет условию ( 2), и никакие дополнительные ограничения на нее не налагаются. Для источников F ( и) столь общего вида, как будет следовать из дальнейшего, может не существовать решения типа бегущей волны. Оказывается, что вместо одиночных волн можно рассматривать системы волн и асимптотическое поведение решений задачи Коши ( 1), ( 6) при t - оо для начальных условий достаточно общего вида может быть описано как сходимость решений этой задачи но форме и скорости к системе волн. Это и является обобщением результатов КПП на уравнения ( 1) с источником F ( и) общего вида: указанная система волн для источников, удовлетворяющих условиям ( 2) - ( 5), состоит из одной волны, о которой идет речь в работе КПП. [47]
С ростом Кепл амплитуда и частота волн увеличиваются, а периодичность их движения нарушается. Увеличение числа Рейнольдса пленки сопровождается усилением взаимодействия между волнами. Согласно [31], образование крупных одиночных волн при свободном стекании пленки сопровождается уносом капель. С увеличением Кепл интенсивность срыва возрастает, а граница его возникновения смещается ближе к входному участку вертикального канала. Таким образом, из работ [31, 57, 62, 84, 106, 133, 158, 169, 192, 206] следует, что волновой характер стекающей пленки жидкости весьма разнообразен. [48]
Здесь в переменных Лагранжа найдены способы вычисления скоростных и инерционных компонентов сил на произвольно ориентированные обтекаемые преграды в глубоководной и мелководной зонах моря. В прибойной зоне между данными натурных измерений и теоретическими данными наблюдается удовлетворительная согласованность. Такой вывод получен при использовании теории одиночной волны, согласно которой основная часть объема и энергии волны концентрируется в узкой полосе возвышения гребня волны. При этом, когда абсолютная высота достигает значения, равного 0 8 глубины воды ( А О 8Я), волна разрушается. [49]
К III типу относятся периодические стоячие волны, возможные при до-критических значениях параметров. Если, например, при постоянном уровне крутки увеличивать длину волны, то впадины принимают вид одиночных волн, а вершины выполаживаются и становятся эквивалентными участкам колоннообразного течения, совпадающего с фундаментальным сопряженным из I типа решений. В пределе имеем IV тип решений - одиночную волну, которая поддерживается не исходным течением, как во II типе решений, а фундаментальным сопряженным течением. [50]
Кук, Форемен и Кемп [359] изучали восстановление Pu ( VI) в 0 1 - 1 0 М растворах NaOH. При постоянной концентрации плутония высота волны уменьшается нелинейно с уменьшением концентрации NaOH. В 0 7 - 1 0 М NaOH существует одиночная волна с потенциалом полуволны - 0 90 в относительно ртутно-окисного электрода. [51]
Спиральный узор можно вычислить, пользуясь дисперсионным уравнением ( 21) раздела 4.1 главы V, если известна равновесная модель Галактики. Если принять, как в [271], модель Шмидта [319], то для 12Р11ч - 13 км / с - кпс получаются расстояния между рукавами, согласующиеся с наблюдениями. QP, а сравнение наблюдений и теории в [271] для простоты производится для одиночной волны. [52]
Диин ( 1965) и др. ], разработаны инженерные предложения по использованию теории одиночных волн ( В. Вигель, 1960), а также выполнены лабораторные исследования кинематики регулярных волн [ В. В. Каплун ( 1968), С. В. Иванова и Ю. Н. Шестаков ( 1975), И. Ш. Халфин, Б. А. Шуляк, Дж. [53]
При появлении квантовой механики делались попытки отождествить электрон с волновым пакетом, построенным из волн Де Бройля. Однако факт расплывания волнового пакета свидетельствует о несостоятельности подобной трактовки. Кроме того, если бы электрон представлял пакет волн, то при этом, как и в случае одиночной волны, невозможно было бы объяснить опыт с дифракцией одиночных электронов. [54]
На этот вопрос отвечает приведенная здесь простенькая схема. Отклоненные лучи возникают лишь в тех направлениях, где волны, выходящие из разных щелей, распространяются в одной фазе. То есть горбы всех одиночных волн должны образовать плоский фронт. Первый отклоненный луч возникнет тогда, когда волны, исходящие из каждой щели, будут отставать от соседок на одну свою длину. [55]
Уравнения магнитной гидродинамики допускают решения типа одиночной волны. Если вязкость магнитогидродинамическои жидкости очень мала, то возникает мысль исключить из уравнений все члены, пропорциональные вязкости. При этом система уравнений настолько упрощается, что становится очевидным отсутствие у полученной таким образом идеализированной системы решений типа одиночной волны. [56]