Формула - карман
Cтраница 3
Если отнести верхнюю экспериментальную точку при М 0 6 к числу выпадающих, то можно заметить, что кривая, составленная по формуле Кармана - Ченя, хорошо соответствует опытным точкам. [31]
Если отнести верхнюю экспериментальную точку при Моо 0 6 к числу выпадающих, то можно заметить, что кривая, составленная по формуле Кармана - Ченя, хорошо соответствует опытным точкам. [32]
Лэйтона и Кармана - Ченя показывает, что при приближении М к единице поправка Лэйтона возрастает значительно быстрее, чем поправка в формуле Кармана - Ченя. При относительно небольших ср и не слишком близких к единице значениях Моо формула Лэйтона дает лучшее совпадение с опытом, чем формула Прандтля - Глауэрта, и близка к формуле Кармана - Ченя. [33]
 |
Значение k в зависимости от А по Карману. [34] |
При расчете крутозагнутых колен ( R 1 0 Ч - 1 5Z)), которые теперь применяют все шире и шире, формулы Кармана нуждаются в уточнении. [35]
 |
Конструкция сварного колена D325. MJH. R 1180 мм. [36] |
Как видно из графиков на рис. 37, фактическая гибкость компенсаторов со сварными коленами диаметром 219 и 325 мм оказалась больше теоретической, вычисленной по формуле Кармана ( первое приближение) и по формуле (2.54); в то же время фактическая гибкость меньше, чем теоретическая по формуле второго приближения Кармана. [37]
Для более высоких концентраций вплоть до е 0 25, такого хорошего согласия других теоретических соотношений, обсуждавшихся выше, с экспериментальными данными или с формулой Кармана - Козени не наблюдается. [38]
Докажем 2), что теорема сохранит ту же формулировку, что и в несжимаемой жидкости, если произвести приближенную замену адиабаты на касательную к ней, как это было сделано в § 63 при выводе формулы Кармана - Ченя, и, кроме того, ввести в рассмотрение удельный объем газа ( v 1 / р), равный среднему арифметическому удельных объемов перед и за решеткой в большом удалении от нее. [39]
Как было выше показано, формулы Прандтля (10.30) получены из рассмотрения двух точек в турбулентном потоке. Формулы Кармана (10.31) не содержат линейного размера и, следовательно, свободны от этого условия. [40]
Если в формулу ( 203) подставить / и и, определенные из эксперимента, тогда вычисленные значения Ст ВИХр хорошо согласуются со значениями Сх ВИхр, определенными непосредственными замерами сил лобового сопротивления на аэродинамических весах. Следовательно, формула Кармана ( 203) схватывает правильно суть явления, но нуждается в дополнительных соотношениях, устанавливающих связь геометрических параметров контура с кинематическими и геометрическими параметрами шахматной системы вихрей. Пользуясь аналогией, можно сказать, что формула Кармана ( 203) играет в теории лобового сопротивления ( построенной в рамках представлений идеальной жидкости) ту же роль, что и формула H. E. Жуковского в теории подъемной силы. [41]
Изложенное решение относится к числу полу эмпирических. Напомним, что формула Кармана, положенная в основу вывода уравнения ( 251), становится неверной вблизи внешней границы пограничного слоя, где все последовательные производные по нормальной к поверхности пластинки координате от осредненной скорости стремятся к нулю. Неверно также допущение о постоянстве напряжения трения во всей области пограничного слоя. [42]
На этой идее, в частности, основана формула Кармана-Цяня) для определения величины скорости течения газа по скорости течения несжимаемой жидкости. Воспользовавшись истинным уравнением состояния рассматриваемого газа, можно было бы получить выражение для поправки скорости более точное, чем формула Кармана. [43]
 |
Значение коэффициента тпъ до Карману-Валю. [44] |
На внутренней поверхности труб кольцевые напряжения обратные по знаку и не равны по абсолютному значению напряжениям на наружной поверхности. Из-за упрощенного представления о том, что кольцевые напряжения в кривых трубах возникают только в результате изгиба, было допущено неправильное применение формулы Кармана - Валя для определения кольце-вых напряжений на внутренней поверхности. [45]
Страницы: 1 2 3 4