Частично заполненный волновод

Cтраница 2

С ростом величины заполнения и диэлектрической проницаемости уменьшаются значения а / К, при которых возможно распространение основной волны в частично заполненном волноводе. [16]

Известно, что затухание, обусловленное потерями в металлических стенках незаполненных волноводов, возрастает при уменьшении их высоты, такой же эффект наблюдается в частично заполненных волноводах. Поскольку частично заполненные волноводы пониженной высоты часто используются на практике, то в табл. 11.21 - 11.25 приведены значения коэффициентов затухания в частично заполненных волноводах при отношении ширины волновода к его высоте, равном 10, для указанных ранее пяти значений диэлектрической проницаемости заполняющего диэлектрика. [17]

Расчеты и сравнение таблиц показывают, что при больших значениях отношения ширины волновода к высоте рост затухания, обусловленного потерями в металлических стенках в частично заполненном волноводе, относительно незаполненного определяется диэлектрической проницаемостью заполняющего диэлектрика. [18]

Следует заметить, что прогресс в разработке новых диэлектрических материалов с малыми потерями на СВЧ приведет к уменьшению этого вида затухания и позволит улучшить характеристики частично заполненных волноводов. [19]

Будучи глубоко убежденными в том, что частично заполненные волноводы в ближайшее время найдут широкое применение в различных областях paflnoTexHtf - ки, авторы в предлагаемой книге систематизировали, дополнили недостающими данными и рассчитали вновь такие характеристики прямоугольных частично заполненных волноводов, как постоянная распространения, критические длины волн основного и первого высшего типов колебаний, характеристическое сопротивление, пропускная способность, коэффициенты затухания, обусловленные потерями в металлических стенках и диэлектрике, положение плоскостей круговой поляризации СВЧ магнитного поля и распределение потока мощности по поперечному сечению. Все перечисленные характеристики рассчитаны с помощью ЭВМ М-20 с точностью, вполне достаточной для подавляющего большинства практических приложений. [20]

Коэффициент связи S для перехода с поперечным сечением по схеме. [21]

Здесь следует отметить, что метод интегральных уравнений относительно поля на наклонной границе раздела диэлектрических сред § 1.2, равно как и метод квазиполного обращения оператора ( § 1.3), не требует, как мы увидим в дальнейшем ( § 3.5, 3.6), предварительного знания системы собственных функций частично заполненного волновода. [22]

Ряд характеристик частично заполненных прямоугольных волноводов, например положение областей круговой поляризации СВЧ магнитного лоля, приводится впервые. Все характеристики частично заполненных волноводов рассчитаны в более широких пределах изменения геометрии и диэлектрической проницаемости, чем это сделано в имеющейся литературе. Это обстоятельство дает возможность избежать случайных ошибок при единичных вычислениях и сводит к минимуму трудоемкость инженерных расчетов. [24]

Кроме затухания из-за потерь в металлических стенках в частично заполненных волноводах есть еще затухание, обусловленное потерями в диэлектрике, заполняющем волновод. Практический интерес представляют такие частично заполненные волноводы, в которых оба вида потерь, вызываемых этими причинами, малы и не влияют на поперечную структуру распространяющихся волн. Это позволяет находить независимо их коэффициенты затухания. [25]

Из таблиц видно, что в отличие от потерь в металлических стенках потери в заполняющем диэлектрике с ростом частоты увеличиваются. Это обстоятельство следует учитывать при проектировании устройств на частично заполненных волноводах, выбирая размеры волновода, обеспечивающие минимальную сумму потерь в диэлектрике и металлических стенках. [26]

Отмеченный эффект, по-видимому, можно использовать для широкополосного согласования волноводов с коаксиальными или с полосковыми линиями передачи, которые, как правило, низкоомны. Кроме того, наличие указанного минимума создает условия, при которых характеристические сопротивления частично заполненных волноводов с различными заполнениями могут оказаться равными. Однако в общем случае для согласования рассматриваемых структур волновода необходимо кроме равенства характеристических сопротивлений устранение реактивностей в месте стыка согласуемых линий передачи. [27]

С ростом заполнения - пропускная способность при постоянном значении а / К уменьшается, достигает определенного минимума и снова возрастает лри приближении заполнения к полному. Минимум, наблюдаемый при различных заполнениях в зависимости от диэлектрической проницаемости, соответствует наименьшей пропускной способности частично заполненного волновода данной структуры. Эта минимальная пропускная способность почти не зависит от величины диэлектрической проницаемости и примерное 1 7 - 2 0 раза превышает пропускную способность незаполненного волновода, определенную три этом же значении а / К. [28]

Зависимость отношения критических длин волн Лц от заполнения t / a при различных е. [29]

Характерной особенностью кривых, изображенных на рис. IV.2, являются участки, параллельные оси абсцисс. При заполнениях, соответствующих - плоской части кривой отношения а / ЛКр2, проявляется устойчивость данной структуры частично заполненного волновода к возбуждению первого ( высшего типа колебаний. [30]

Страницы: 1 2 3