Cтраница 3
Как следует из этих таблиц при малых значениях диэлектрической проницаемости материала затухание, обусловленное потерями в металлических стенках частично заполненного волновода, сравнимо с затуханием, обусловленным потерями в металлических стенках незаполненного волновода. Более того, при малых заполнениях волноводов материалами с малыми значениями диэлектрических проницаемостей наблюдаются случаи, когда коэффициент затухания для частично заполненного волновода меньше коэффициента затухания для незаполненного волновода. Это происходит из-за снижения частоты отсечки в частично заполненном волноводе при заполнении диэлектрическим материалом, и как следствие этого, из-за уменьшения поперечных токов в металлических стенках. С ростом диэлектрической проницаемости заполняющего волновод материала затухание из-за потерь в металлических стенках увеличивается, превышая затухание для незаполненного волновода. Напротив, при заполнении волновода материалами с большими значениями диэлектрических проницаемостей наблюдается заметный рост затухания, обусловленного потерями в металлических стенках, причем уровень затухания в значительной степени определяется заполнением, а не значением а / К, исключая самые малые значения а / А, где большая величина затухания вызвана близостью отсечки типа колебаний. [31]
Известно, что затухание, обусловленное потерями в металлических стенках незаполненных волноводов, возрастает при уменьшении их высоты, такой же эффект наблюдается в частично заполненных волноводах. Поскольку частично заполненные волноводы пониженной высоты часто используются на практике, то в табл. 11.21 - 11.25 приведены значения коэффициентов затухания в частично заполненных волноводах при отношении ширины волновода к его высоте, равном 10, для указанных ранее пяти значений диэлектрической проницаемости заполняющего диэлектрика. [32]
Как следует из этих таблиц при малых значениях диэлектрической проницаемости материала затухание, обусловленное потерями в металлических стенках частично заполненного волновода, сравнимо с затуханием, обусловленным потерями в металлических стенках незаполненного волновода. Более того, при малых заполнениях волноводов материалами с малыми значениями диэлектрических проницаемостей наблюдаются случаи, когда коэффициент затухания для частично заполненного волновода меньше коэффициента затухания для незаполненного волновода. Это происходит из-за снижения частоты отсечки в частично заполненном волноводе при заполнении диэлектрическим материалом, и как следствие этого, из-за уменьшения поперечных токов в металлических стенках. С ростом диэлектрической проницаемости заполняющего волновод материала затухание из-за потерь в металлических стенках увеличивается, превышая затухание для незаполненного волновода. Напротив, при заполнении волновода материалами с большими значениями диэлектрических проницаемостей наблюдается заметный рост затухания, обусловленного потерями в металлических стенках, причем уровень затухания в значительной степени определяется заполнением, а не значением а / К, исключая самые малые значения а / А, где большая величина затухания вызвана близостью отсечки типа колебаний. [33]
Из этих таблиц видно, что с уменьшением высоты частично заполненного волновода затухание, обусловленное потерями в металлических стенках, возрастает. [34]
При дальнейшем увеличении толщины заполняющих волновод пластин наблюдается быстрый рост пропускной способности. Такая зависимость пропускной способности, или, что то же самое, электрической прочности, от толщины диэлектрической пластины объясняется тем, что при малых заполнениях часть энергии концентрируется диэлектрической пластиной, но толщина ее недостаточна для того, чтобы область больших значений составляющей напряженности электрического поля оказалась внутри диэлектрической пластины. При дальнейшем увеличении толщины диэлектрической пластины область больших значений составляющей напряженности электрического поля окажется внутри пластины, и с этого момента электрическая прочность частично заполненного волновода будет возрастать. [35]