Cтраница 1
Отрезок регулярного волновода можно представить как каскадное соединение некоторого числа отрезков единичной длины, Если допустить, что каждый из этих отрезков обладает некоторым затуханием, то общее затухание должно являться экспоненциальной функцией суммарной длины. Другими словами, амплитуды электромагнитных полей в волноводе с потерями должны экспоненциально уменьшаться с ростом длины волновода. [1]
Отрезок регулярного волновода можно представить как каскадное соединение некоторого числа отрезков единичной длины. Если допустить, что каждый из этих отрезков обладает некоторым затуханием, то общее затухание должно являться экспоненциальной функцией суммарной длины. Другими словами, амплитуды электромагнитных полей в волноводе с потерями должны экспоненциально уменьшаться с ростом длины волновода. [2]
В регулярном волноводе рабочая волна распространяется без изменений, без искажений, только уменьшается переносимая мощность. Это уменьшение происходит потому, что из-за конечной проводимости материала стенок часть потока проникает в стенки и теряется на их нагревание. [3]
В регулярном волноводе с идеальными стенками волны ортогональны друг другу, при передаче сохраняют структуру поля, причем каждая волна переносит энергию независимо от других. [4]
Сначала рассмотрим регулярный волновод, в котором отсутствует связь между собственными волнами. [5]
Это соответствует случаю прямолинейного регулярного волновода, когда в нем распространяется только одна падающая волна. [6]
Нормальные волны в регулярном волноводе являются естественным базисом для представления любого решения однородной системы уравнений Максвелла. Для любого электромагнитного поля в регулярном волноводе справедлива следующая теорема о представимости его в виде суперпозиции ТЕ - и ТМ-волн. [7]
Однако уже в классе регулярных волноводов можно наблюдать явление связи волн: вырожденные волны прямоугольного волновода, независимые в волноводе с идеальными стенками, становятся связанными при переходе к хорошо проводящим стенкам. Волны невозмущенной структуры связываются в данном случае за счет конечной проводимости стенок. Заметим, что подобный эффект отсутствует в круглом волноводе. [8]
Как формулируется основная задача теории регулярных волноводов. Какие допущения принимаются при этом. [9]
В предыдущих главах, посвященных теории регулярных волноводов, было показано, что в волноводах может распространяться дискретное множество волн ТЕ и ТМ, причем каждая из них в отдельности при соответственно выбранных - значениях постоянных распространения удовлетворяет граничным условиям на боковой поверхности волновода. [10]
Любое решение однородной системы уравнений Максвелла внутри регулярного волновода представимо в виде суперпозиции полей нормальных ТЕ - и ГМ-волн. [11]
В обоих случаях вместо нерегулярного волновода рассматривается регулярный волновод, в котором выполняется граничное условие, эквивалентное деформации стенок. Эти поля возбуждают паразитные волны, черпающие энергию из рабочей волны. [12]
Так же, как и в случае регулярных волноводов, для объемных резонаторов возможно классифицировать типы колебаний. Более подробно этот вопрос будет изучен в § 12.3. Здесь укажем лишь, что исследуемая совокупность типов колебаний может быть обозначена как Нюр. Такая символика показывает, что поле объемного резонатора порождается волноводным типом колебаний Ню, причем вдоль продольной оси z укладывается р стоячих полуволн. [13]
Грина второй краевой задачи для уравнения Гельмгольца в регулярном волноводе. [14]
Поле в реальном волноводе с деформированными стенками равно полю в регулярном волноводе с учетом электрического поля (5.17), введенного вместо деформации и касательного к воображаемой недеформированной поверхности. Это поле пропорционально величине деформации и продольной составляющей магнитного поля набегающей волны. Тогда электрическое поле на поверхности So отсутствует, а условие (5.17) характеризует фиктивное поле, которое следует задать на поверхности So, чтобы граничным условием заменить деформацию стенок. [15]