Регулярный волновод
Cтраница 3
Поскольку волновод представляет собой неограниченную область с границей, уходящей в бесконечность, для однозначной постановки задачи возбуждения регулярного волновода следует сформулировать условия излучения, обеспечивающие отсутствие волн, приходящих из бесконечности. Эти условия, получившие название парциальных условий излучения, можно получить из принципа предельного поглощения. [31]
Можно провести некоторую аналогию между резо-нансами в Г - соединениях и на запертых модах, возбуждаемыми в конечных отрезках регулярных волноводов увеличенного сечения в тех случаях, когда в этих отрезках распространяется большее количество волн, чем в подводящих волноводах ( см. гл. Действительно, в момент резонанса эффективный объем области связи как бы расширяется за счет проникновения поля в волноводные районы, о чем свидетельствует рис. 145, а эквивалентные границы резонансной области становятся такими, что выполняются условия для распространения тех волн, для которых плечи соединения запредельные. Именно эти волны и образуют резонансное колебание незамкнутой области Т - соединения с добротностью, зависящей от величины потерь на связь с распространяющимися волнами регулярных волноводов. [32]
 |
Линейные непрерывные антенны с вытекающей волной. [33] |
Существует два вида вытекающих волн, представляющих наибольший интерес; распределение поля в первом виде соответствует волне ТЕ01 в регулярном волноводе, а распределение поля во втором виде соответствует волне ТМП. [34]
Таким образом, для определения коэффициента связи по формуле (3.3.3) необходимо знать поля собственных волн на границе раздела в регулярном волноводе сравнения ( § 3.1) и функцию ст ( s), характеризующую отклонение реального волновода в данном поперечном сечении от регулярного волновода. Естественно что для регулярного волновода а 0 и, стало быть, коэффициенты связи SjV также равны нулю. [35]
Постоянная распространения h ( z) в каждом поперечном сечении волновода со вставкой будет такой же, как и в регулярном волноводе, частично заполненном диэлектриком, если степень заполнения регулярного волновода и рассматриваемого поперечного сечения одинакова. [36]
В данном параграфе приводятся результаты исследования равномерно-изогнутых волноводов на основе метода поперечных сечений [90], в котором используют только поперечные собственные функции регулярных волноводов. При расчете изогнутых волноводов сложных сечений полагаем, что изгибы выполнены по дуге окружности и стенки волноводов идеально проводящие. [37]
 |
Зависимости собственной добротности ВДР от частоты. [38] |
При этом, как уже отмечалось выше, различают резонансы двух типов: полуволновый на основном типе волны и на высших типах волн, для которых регулярный волновод является запредельным. [39]
В отличие от усеченных изломов геометрия двойных уголковых неоднород-ностей характеризуется наличием четырех угловых точек, при этом два внутренних нерегулярных треугольных района разделены между собой отрезком регулярного волновода, ширина которого в общем случае не совпадает с ширинами входного и выходного плеч. В данном параграфе рассматриваются Я-плоскостные неоднородности этого класса: двойные изломы и перископические соединения волноводов. [40]
Полосно-пропускающая фильтрующая структура на основе ВДР 3В ( рис. 11.1) представляет собой электродинамическую систему в виде отрезка запредельного волновода, который включен между входным и выходным регулярными волноводами с распространяющейся волной и содержит N плоских ДЭ. [41]
Из описанных в первой главе разновидностей волноводно-диэлектрических резонаторов ( ВДР) здесь рассмотрим подробнее полевые, частотные и энергетические характеристики нескольких конструкций ВДР с диэлектрическими элементами в запредельных и регулярных волноводах. На основе проведенных исследований и практического опыта работы с ВДР изложим рекомендации по их применению в устройствах СВЧ. [42]
ДЭ вдоль волновода; ер - относительная диэлектрическая проницаемость ДЭ; Яр - длина волны в свободном пространстве, соответствующая резонансной частоте ВДР; ркр - критическое значение поперечного-волнового числа регулярного волновода. [43]
Постоянная распространения h ( z) в каждом поперечном сечении волновода со вставкой будет такой же, как и в регулярном волноводе, частично заполненном диэлектриком, если степень заполнения регулярного волновода и рассматриваемого поперечного сечения одинакова. [44]
Математическая задача определения нормальных волн в регулярном акустическом волноводе ставится как задача определения решений уравнения Гельмгольца (1.1), удовлетворяющих условию (1.2) на боковой поверхности S, ограниченных во всем объеме регулярного волновода и представляющих собой волны, распространяющиеся вдоль оси волновода. [45]
Страницы: 1 2 3 4