Электронные волны

Cтраница 1

Электронные волны проходят два раза через границу между средами / - / / и / / - / / / и на каждой границе испытывают частичное отражение. [1]

Электронные волны ( и вообще волны де Бройля) должны испытывать большую дисперсию. Это следует из того, что скорость ф волн де Бройля оказывается зависящей от длины волны: фаз-1 / А. [2]

Электронные волны ( и вообще волны де Бройля) должны испытывать большую дисперсию. Это следует из того, что скорость ифаз волн де Бройля оказывается зависящей от длины волны: v a3 - - А. [3]

Электронные волны ( и вообще волны де Бройля) должны испытывать большую дисперсию. [4]

Электронные волны в 10 - 20 раз короче волн рентгеновских лучей, обычно применяемых для структурного анализа. Поэтому углы, под которыми они диффрагируют, значительно меньше. [5]

Электронные волны имеют характер стоячих волн, образованных путем наложения нескольких бегущих волн, распространяющихся в разных направлениях. [6]

Электронные волны в основном огибают неоднородности, которые малы ло сравнению с длиной рассеиваемой волны. После рассеяния далеко не все направления равновероятны, наоборот, в распределении скоростей после рассеяния должно сохраняться преобладание составляющей, параллельной первоначальной скорости до столкновения. [7]

Энергия молекулярных орбиталей молекулы Н2. [8]

Если же электронные волны находятся в противофазе, то они взаимно уничтожаются, в межъядерной области происходит их интерференционное ослабление. Ее энергия лежит выше энергии ls - АО на столько же, на сколько ниже нее находится связывающая МО. В молекуле водорода в основном состоянии разрыхляющая МО вакантна. [9]

Ну а электронные волны, измеряемые ангстремами, имеют длину, сравнимую с атомными размерами. [10]

Способность металла рассеивать электронные волны, обусловленная флуктуация-ми плотности, оценивается коэффициентом рассеяния а, который вводится аналогично тому, как это делается в оптике при рассмотрении рассеяния света мутной средой. Расчеты показывают, что для свободных электронов величина, обратная коэффициенту рассеяния а, равна ( А. [11]

В наноразмерных структурах электронные волны могут взаимодействовать друг с другом и с различными неоднородностями, при этом может наблюдаться интерференция, благодаря наличию которой у электронов заряда можно управлять, используя локальные электростатические или электромагнитные поля. [12]

Способность металла рассеивать электронные волны, обусловленная флуктуациями плотности, оценивается коэффициентом рассеяния а, который вводится аналогично тому, как это делается в оптике при рассмотрении рассеяния света мутной средой. [13]

Надо привыкать, коль скоро электронные волны в действительности не существуют. [14]

Граница тела, внутри которого электронные волны свободно распространяются, представляет собой узловую поверхность для звуковых и электронных волн. [15]

Страницы: 1 2 3 4